Радуга — это захватывающее оптическое явление дисперсии. Написано множество красивых сказок про радугу, но здесь вам предлагается рассмотреть радугу с точки зрения физики. Сразу после дождя в воздухе остаются множество мельчайших капелек воды. Если в это время из-за облаков появляется Солнце, то солнечный свет преломляется и отражается этими капельками воды. Капли воды в воздухе могут имеют разную форму, однако вклад в образование радуги вносят только сферические капли.
При падении вниз в воздухе форма капли воды зависит от её объёма. Во время падения поверхностное натяжение воды стремится минимизировать площадь поверхности капли и сделать её сферической, однако вес капли и сила сопротивления воздуха приводят к деформации сферической формы капли.
Поверхностное натяжение преобладает в более мелких каплях воды, поэтому они являются сферическими. Для более крупных капель воды вес капли и сила сопротивления воздуха оказывают на каплю более сильное влияние, чем поверхностное натяжение, поэтому форма более крупных капель воды далека от сферической.
Рассмотрим четверть сферической поверхности капли, расположенную в её нижней части.
Теперь учтём явление поверхностного натяжения.
Коэффициент поверхностного натяжения воды равен $\sigma$.
При $F_t\gg{F_a}$ капли имеют сферическую форму. Считайте известными следующие численные значения:
$$F_t\geq 100F_a
$$
рассчитайте максимальное значение её диаметра.
Рассмотрим каплю диаметром $D$, освещаемую параллельным пучком света с интенсивностью $I_0$.
Вам предстоит найти угловое распределение интенсивности $J(\theta)$ преломлённого в воздух после однократного отражения света:
$$J(\theta)=\lim_{\Delta\theta\to0\\ \Delta\varphi\to 0}\cfrac{\Delta{P}}{\Delta\theta \Delta\varphi}
$$
где $\Delta{P}$ - мощность преломлённого в воздух света, распространяющегося в угловом диапазоне $\Delta{\theta}\Delta{\varphi}$ (рис.5).
Напомним два следующих определения:
Коэффициент прохождения из воздуха в воду обозначим за $T_1$, коэффициент прохождения из воды в воздух – за $T_1$, а коэффициент отражения в воде на границе раздела вода – воздух - за $R_e$.
Предположим, что падающий свет — это белый свет, содержащий все оптические длины волн в диапазоне $\lambda\in[390{;}780]~\text{нм}$ с равными интенсивностями.
Электромагнитные волны с длиной волны от $390~\text{нм}$ до $780~\text{нм}$ являются видимым светом. Показатель преломления воды $n_v=1{.}3439$ при $\lambda=390~\text{нм}$ и $n_r=1{.}3316$ при $\lambda=780~\text{нм}$. Угловой диаметр Солнца $\delta=0{.}5^{\circ}$.
Отраженный солнечный свет также преломляется каплями воды. Дифракционная картина, полученная от капли воды, аналогична дифракционной картине, полученной от круглого отверстия того же диаметра, что и капля.
Если угловой радиус дифракционной картины, полученной от капли воды, больше угловой ширины радуги, то солнечный свет, отраженный от этой капли воды, не способствует образованию радуги.
Примечание: на сферическую каплю радиусом $r$, движущуюся с малой скоростью $v$ в среде с вязкостью $\eta$, в соответствии с формулой Стокса действует сила сопротивления, равная:
$$F_\text{сопр}=6\pi r\eta v
$$
Однажды днем радуга появилась в определенном месте.