Осциллограф
Осциллограф – прибор, позволяющий визуализировать электрический сигнал, подаваемый на его входные клеммы. Осциллограф ставит точки на экране через малые промежутки времени (длительность одного такого промежутка называется временем дискретизации). В режиме временной развертки вертикальная координата точки соответствует величине сигнала в данный момент времени (с учетом масштаба), а горизонтальная координата равна произведению числа прошедших промежутков времени на время дискретизации. Таким образом, на экране строится график зависимости величины сигнала на входе осциллографа от времени. Вход осциллографа чаще всего называют «каналом». В настоящей работе будет использоваться двухканальный осциллограф. Он может строить графики зависимости от времени от величин сигналов, подаваемых на два канала одновременно. Устройство осциллографа не предусматривает непрерывной записи сигнала, осциллограф выводит на экран некоторую ограниченную по времени выборку сигнала. То есть на экране изображается график зависимости величины сигнала от времени лишь в течение небольшого промежутка времени. За величину этого промежутка времени отвечает регулировка временной развертки. При ее установке в максимальное положение, осциллограф будет показывать график сигнала максимально большой длительности, однако время дискретизации в этом случае тоже будет большим. При этом невозможно будет отследить переменный сигнал на входе осциллографа, характерное время изменения которого сравнимо со временем дискретизации или, тем более, меньше этого времени. Таким образом, для должного наблюдения сигнала необходимо регулировать временную развертку. В случае изучения периодического сигнала на экране должно отображаться несколько периодов этого сигнала.
Меню синхронизации осциллографа позволяет регулировать время начала выборки отображаемых точек, а также периодичность ее вывода на экран. В меню синхронизации (обозначено буквами «СИНХР» Рис. 1.1) нажмите кнопку «МЕНЮ СИНХР» (Рис. 1.2) для того, чтобы настроить синхронизацию осциллографа. Установки синхронизации по умолчанию на ваших приборах настроены так: меню «Type» – «Edge» (Рис. 1.3), меню «Source» – «CH1» (Рис. 1.4), меню «Slope» – «$\uparrow$» (Рис. 1.5), меню «Mode» – «Auto» (Рис. 1.6). Если на вашем приборе они выставлены по-другому, верните их в указанное положение с помощью серых кнопок, которые находятся справа рядом с экраном осциллографа. Также в области триггерного меню есть настройка уровня сигнала (обозначена поворотной ручкой «УРОВЕНЬ» (Рис. 1.7)). Поворот этой ручки будет вызывать движение отметки (Рис. 1.8) триггера в левой части экрана. Для установления синхронизации настройте уровень таким образом, чтобы отметка попадала в область на экране, занимаемую сигналом первого канала осциллографа.
Для регулировки масштаба отображения сигнала по вертикальной оси, пользуйтесь большими поворотными ручками (Рис. 1.9) в меню «ВЕРТИК» (Рис. 1.10). Для смещения сигнала по вертикальной оси осциллографа пользуйтесь поворотными ручками «СМЕЩЕНИЕ» (Рис. 1.11) для каждого канала. Масштаб и смещение сигналов по горизонтальной оси регулируется аналогично в меню «ГОРИЗОНТ» (Рис. 1.12).
Для измерений в работе, Вам может понадобиться меню курсоров (обозначено кнопкой «КУРСОРЫ» Рис. 2.1). Вы можете выбрать на Ваше усмотрение режимы «Manual» (Рис. 2.3) или «Track» (Рис. 2.4) в меню «Mode» (Рис. 2.2). Второе меню в режиме «Manual» позволяет регулировать выбор оси курсоров (Рис. 2.5). В режиме «Voltage» курсоры будут двигаться вдоль вертикальной оси и отображать значения напряжения на соответствующем их положению уровне. В режиме «Time» курсоры будут выполнять такую же функцию двигаясь по горизонтальной оси. В режиме «Track» курсор будет двигаться вдоль выбранного во втором или третьем пункте меню канала и отображать значение времени и величины сигнала в своем текущем положении. Регулировка положения курсоров осуществляется с помощи поворотной ручки «УСТАНОВКА». Для переключения между курсорами необходимо воспользоваться двумя нижними серыми кнопками, которые находятся рядом с экраном.
В случае, если Ваш сигнал зашумлен или не стабилен по среднему положению, вы можете воспользоваться меню сбора сигнала, обозначенного кнопкой «СБОР ИНФ» (Рис. 3.1) и выбрать в первом меню «Acquisition» – режим «Average» (Рис. 3.2). В этом случае сигнал на экране осциллографа – будет результатом усреднения нескольких выборок сигнала. Количество усреднений можно выбрать во втором меню «Averages» (Рис. 3.3).
Переключение языка осциллографа происходит в меню «УТИЛИТЫ» (Рис. 3.4).
Генератор
Генератор – прибор, подающий на входные клеммы электрической цепи сигналы переменного тока различной формы и частоты. Тип сигнала генератора регулируется кнопками выбора синусоидального, прямоугольного и пилообразного сигнала (Рис. 4.1). Частота регулируется ручками «FREQUENCY» и «FINE» (Рис. 4.2). Диапазон частот регулируется меню «RANGE» (Рис. 4.3). Ручка «AMPL/INV» (Рис. 4.4) регулирует амплитуду сигнала. Ручка «SYM» (Рис. 4.5) в вытянутом положении регулирует симметричность сигнала относительно точки с максимальной амплитудой (предпочтительно выставить ручку в то положение, когда сигнал на выходе генератора максимально симметричен). Ручка «DC OFFSET» (Рис. 4.6) в вытянутом положении регулирует смещение среднего значения сигнала по напряжению относительно нуля (эту ручку необходимо установить в то положение, когда среднее значение сигнала не смещено по напряжению относительно нуля). Для вывода сигнала генератора во внешнюю цепь при выполнении работы будет использоваться выход «OUTPUT 50$\Omega$» (Рис. 4.7).
Ультразвуковой приемник/передатчик
Ультразвуковые приемник и передатчик полностью одинаковы по конструкции, то есть каждый из датчиков может быть использован как в роли приемника, так и в роли передатчика. Датчик (см. Рис. 5) состоит из пьезоэлектрической пластинки (1), металлической пластины (2), приклеенного к металлической пластине резонатора (3), и основания (4), на котором крепится датчик с помощью эластичного клея (5). Контакты датчика (6) подведены к двум сторонам пьезоэлектрической пластинки: с одной стороны напрямую, а с другой – через металлическую пластину. Конструкция датчика довольно хрупкая, наиболее уязвимым местом датчика является место крепления резонатора к металлической пластине. При проведении измерений соблюдайте аккуратность, стараясь не оторвать резонатор от металлической пластины.
Усилитель
Прибор, позволяющий увеличить амплитуду и мощность сигнала за счет источника питания постоянного напряжения.
Люксметр
Прибор предназначен для измерения освещенности в помещении. В данной задаче он будет использоваться как линейный фотодетектор. Это означает, что показания люксметра прямо пропорциональны суммарной мощности света, падающего на его измерительную головку. На измерительной головке люксметра есть кнопка «HOLD» – она фиксирует показания люксметра в течение того времени, пока находится в утопленном (нижнем) положении. Для продолжения измерений люксметром необходимо нажать эту кнопку еще раз, чтобы она перешла в верхнее (отжатое) положение.
Анизотропия – зависимость свойств среды от направления внутри этой среды. В этой работе вам предстоит исследовать анизотропию упругих и электрических свойств сред с помощью звуковых и электромагнитных волн.
Звуковые волны – упругие механические волны в среде. Скорость распространения звуковых волн определяется степенью отклика среды на механические деформации (упругими свойствами среды), а также плотностью среды. Если среда обладает анизотропией упругих свойств, то и скорость распространения звуковых волн в ней будет иметь различные значения в зависимости от ориентации волнового вектора в среде. В предложенной вам задаче будут изучаться лишь продольные звуковые волны (Рис. 1).
Не меняя частоты генератора, найденной в пункте A1, перемещайте приемник относительно передатчика по рельсу. Осциллограмма канала приемника в этом случае будет перемещаться по экрану относительно осциллограммы передатчика.
Войдите в режим «ДИСПЛЕЙ». На второй странице настроек в меню «Формат» поставьте режим $\rm XY$. В этом режиме горизонтальная координата точки из выборки будет соответствовать текущей величине сигнала на первом канале осциллографа, а вертикальная координата точки будет соответствовать величине сигнала на втором канале осциллографа. Настройками масштаба добейтесь максимально одинаковой амплитуды осциллограммы по вертикальной и горизонтальной оси.
При движении приемника относительно передатчика осциллограмма, называющаяся простейшей фигурой Лиссажу, будет изменяться.
Переведите генератор в режим подачи прямоугольного сигнала. Установите частоту сигнала $2.5~Гц$ и максимальную амплитуду. Разместите приемник и передатчик на расстоянии $5~см$ друг от друга. После вертикального фронта сигнала на передатчике (переход от низкого уровня напряжения к высокому на осциллограмме), на приемнике с некоторой задержкой появляется небольшой сигнал.
Назовем временем задержки промежуток времени между вертикальным фронтом сигнала на передатчике и первым пиком сигнала на приемнике.
Электромагнитная волна – это распространяющееся в пространстве с течением времени электромагнитное колебание, т.е. колебание векторов напряженности электрического поля $(\vec E)$ и индукции магнитного поля $(\vec B)$. Электромагнитные волны поперечны для обоих векторов, т.е. направления колебаний $\vec E$ и $\vec B$ перпендикулярны направлению распространения волны, а также сами направления колебаний $\vec E$ и $\vec B$ перпендикулярны друг другу (Рис. 4). Для удобства в электромагнитной волне рассматривают только вектор $\vec E$.
В общем случае свет является совокупностью множества электромагнитных волн. Если измерять зависимость модуля напряженности электрического поля от времени в точке, через которую проходит свет, то в каждый момент времени вектор напряженности будет находиться в соответствии с принципом суперпозиции. Поэтому, ввиду большого количества складывающихся электромагнитных волн, напряженность будет изменяться хаотически. Такой свет называют естественным. Если же существует определенное направление распространения волны, и ее вектор $\vec E$ также колеблется строго вдоль одного направления, то такой свет называют линейно поляризованным. Плоскость, в которой лежат направление распространения света и направление колебаний вектора $\vec E$, называется плоскостью поляризации. Линейно поляризованный свет можно получить из естественного путем пропускания его через линейный поляризатор. Линейным поляризатором (ЛП) называется оптический прибор, который пропускает только ту составляющую падающей на него световой волны, которая поляризована в определенной плоскости (то есть линейный поляризатор сделан из материала с анизотропией пропускания колебаний вектора напряженности $\vec E$). Эта плоскость называется плоскостью пропускания (ПП) линейного поляризатора. Вторая же составляющая излучения, перпендикулярная ПП, поглощается поляризатором. На Рис. 5 пояснен принцип работы ЛП (волна распространяется слева направо).
Здесь $\vec E_0$ – амплитуда напряженности электрического поля линейно поляризованной падающей волны, $\vec E_\|$ – амплитуда напряженности прошедшей через ЛП волны, $|\vec E_\||=|\vec E_0|\cos\varphi$, а $\varphi$ – угол между $\vec E_0$ и $\vec E_\|$.
Из теории электромагнитных волн известно, что интенсивность света пропорциональна квадрату усредненной по времени амплитуды напряженности
электрического поля. Таким образом, для рассмотренной на Рис. 5 системы можно найти зависимость интенсивности прошедшей волны от интенсивности падающей волны и угла $\varphi$ (закон Малюса):\[I_\text{прошедшая}=I_\text{падающая}\cos^2\varphi.\]
(Внимание! Для корректной работы лазера, включите его в сеть и подождите 5 минут для стабилизации интенсивности излучаемого света).
Пусть $\vec E_o(t)$ и $\vec E_e(t)$ – напряженности электрических полей обыкновенной и необыкновенной волн соответственно. Рассмотрим (Рис. 7), как будет зависеть суперпозиция этих напряженностей от разности фаз между ними после прохождения кристалла:\[\left\{\begin{array}{l}\vec{E}_o(t)=\vec E_o^A\cos\theta\\\vec{E}_e(t)=\vec{E}_e^A \cos (\theta+\delta).\end{array}\right.\]Здесь $\vec E_o^A$ и $\vec E_e^A$ – амплитуды напряженностей полей обыкновенной и необыкновенной волн, $\theta=\omega t$ – фаза обыкновенной волны, $\omega$ – круговая частота световых колебаний, $\delta$ – разность фаз между волнами.
Если после прохождения КП траектория конца вектора $\vec E(t)$ является окружностью, то прошедшую волну называют поляризованной по кругу, поляризация волны называется круговой, а КП действительно является круговым именно для данной длины волны.
Пусть $\delta$ – разность фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами после прохождения КП. Выразим величину $\delta$ через промежутки времени, за которые каждая из волн прошла анизотропный кристалл:\[\delta=\omega\left(t_o-t_e\right)=\frac{2\pi c}{\lambda}\left(t_o-t_e\right),\]где $\omega$ – угловая частота вращения векторов $\vec E_o$ и $\vec E_e$, а $t_o$ и $t_e$ – промежутки времени, за которые обыкновенная и необыкновенная волны, соответственно, проходят сквозь кристалл, $\lambda$ – длина волны в вакууме (воздухе).
