А. Ходжкин и Э. Хаксли получили Нобелевскую премию по физиологии и медицине в 1963 г. «за открытия, касающиеся ионных механизмов, участвующих в возбуждении и торможении в периферическом и центральном участках мембраны нервной клетки». Основой жизнедеятельности живых организмов во многом являются процессы, протекающие в мембранах клеток. В данной задаче Вам необходимо рассмотреть некоторые подходы к описанию процесса возбуждения нервных клеток в рамках примитивной модели. Основная идея теории возбуждения клетки заключается в описании процессов переноса ионов через мембрану (рис. 1). Проницаемость мембраны различна для различных ионов, кроме того, в мембрану встроены большие белковые молекулы, играющие роль насосов, способных пере-носить ионы определённого типа с одной стороны мембраны на другую (затрачивая на это энергию). Благодаря наличию этих каналов-насосов концентрации ионов различны с разных сторон от мембраны, и как следствие появляется разность электрических потенциалов между противоположными стенками мембраны.
Ещё более упростим модель. Будем считать, что мембрана является плоскопараллельной пластинкой толщиной $a$ (рис. 2). Снаружи клетки находится слой жидкости (воды) толщиной $h_0$, а внутриклеточное пространство моделируется слоем жидкости толщиной $h_1$. Диэлектрические проницаемости всех сред будем считать равными единице. Концентрации частиц вне клетки будем обозначать $C_0$, а внутри – $C_1$ (при необходимости будем добавлять индексы, указывающие тип частиц).
Рассмотрим движение незаряженных молекул через мембрану без «насосов» (считаем, что электрических зарядов в природе не существует) (рис. 3). Плотность диффузионного потока частиц $q$ (число частиц, пересекающих единицу площади мембраны в единицу времени) пропорционально разности концентраций этих частиц с противоположных сторон мембраны: \[q=g \Delta C,\] где $g$ – коэффициент пропорциональности, который назовём проницаемостью мембраны для данных частиц. Пусть в начальный момент времени концентрации рассматриваемых частиц с разных сторон мембраны различны.
Рассмотрим теперь мембрану, в которую встроены каналы-насосы, принудительно переносящие рассматриваемые молекулы внутри клетки. Пусть эти каналы равномерно распределены по поверхности мембраны, причём на единицу площади приходится $n$ каналов, каждый из которых переносит в единицу времени $m$ молекул из внеклеточного пространства внутрь клетки (рис. 4).
Далее будем считать, что рассматриваемые частицы являются ионами калия $\rm K^+$. Пусть концентрация ионов вне клетки равна $C_0$, а внутри неё $C_1$.
При наличии электрического поля помимо потока ионов через мембрану, обусловленного разностью концентрации, появляется поток ионов, обусловленный наличием электрического поля. В этом случае суммарная плотность потока ионов через мембрану определяется формулой \[q=g \Delta C+bC_i \Delta \varphi,\] где $\Delta \varphi$ – разность потенциалов между стенками мембраны, $C_i$ – концентрация ионов с той стороны мембраны, от которой начинается движение ионов через мембрану под действием электрического поля (для положительных ионов со стороны большего потенциала).
Как показали А. Ходжин и Э. Хаксли, для объяснения возникновения нервных импульсов необходимо принимать во внимание как минимум два типа ионов. Вторым основным типом ионов являются ионы $\rm Na^+$. В мембране также присутствуют натриевые канал-насосы, принудительно переносящие ионы натрия из клетки наружу. Будем считать, что для обоих типов ионов известны параметры эквивалентных схем $R_\textrm{K}$, $\mathcal{E}_\textrm{K}$, и $R_\textrm{Na}$, $\mathcal{E}_\textrm{Na}$, ( $\mathcal{E}_\textrm{Na} > \mathcal{E}_\textrm{K}$). Пусть изначально все натриевые каналы закрыты, а затем в некоторый момент времени открываются на небольшой промежуток времени $\tau$.
Если вы решили правильно, то полученный график и будет моделировать временной ход нервного импульса!