Вращение плоскости поляризации излучения, проходящего через помещенное в магнитное поле вещество, называется эффектом Фарадея. Этот эффект можно использовать для измерения магнитных полей, а также в различных оптических устройствах, работающих с поляризованным светом.
Можно добиться заметного угла поворота поляризации даже в очень тонком образце. Для этого нужно обеспечить достаточную поверхностную плотность электронов с большой длиной свободного пробега. Это можно реализовать, например, в электронном газе, возникающем на границе разных полупроводников.
Еще одной системой, в которой наблюдается эффект Фарадея, является графен – двумерная структура из атомов углерода, толщина которой составляет всего один атом.
В этой вы можете использовать следующие значения фундаментальных постоянных:
Во всей задаче используется правая система координат $xyz$.
В этой части изучим проводимость электронного газа с объемной концентрацией электронов $n$. Для описания электронов будем использовать модель Друде, в которой электроны – свободные нерелятивистские частицы массы $m$ с зарядом $-q$. При движении внутри вещества они иногда рассеиваются на дефектах кристаллической решетки и друг на друге. Эффект соударений можно описать, введя эффективную вязкую силу $\vec{F} = - m \vec{v}/\tau$, $\tau$ – характерное время между соударениями.
Пусть на систему действует однородное электрическое поле, меняющееся с циклической частотой $\omega$. В комплексной записи оно имеет вид
$$
\vec{E} = \vec{E}_0 e^{-i\omega t}.
$$Тогда среднюю скорость электронов можно записать в виде $\vec{v} = \vec{v}_0 e^{-i \omega t}$, а плотность тока $\vec{j} = \vec{j}_0 e^{-i \omega t}$. Плотность тока связана с электрическим полем комплексной зависящей от частоты проводимостью
$$
\vec{j} = \sigma(\omega) \vec{E}.
$$
$$
\sigma = \frac{D}{-i \omega + \frac{1}{\tau}}.
$$Выразите коэффициент $D$ через $n$, $q$, $m$.
Введенный выше параметр $D$ называется коэффициентом Друде (Drude weight).
В более общем случае составляющая тока вдоль некоторой оси может зависеть от обеих компонент поля, такую зависимость можно представить в виде
\begin{align*}
j_x = \sigma_{xx}E_{x} + \sigma_{xy}E_{y};\\
j_y = \sigma_{yx} E_{x} + \sigma_{yy} E_{y}. \tag{1}
\end{align*}
В проводящих средах в переменном поле ток приводит к смещению зарядов и возникновению поляризации, причем вектор поляризации связан с плотностью тока соотношением $\vec{j} = \partial \vec{P}/\partial{t}$.
Если проводимость $\sigma_{xy} \neq 0 $, такое же соотношение справедливо и для волн с круговой поляризацией, однако значения диэлектрических проницаемостей и показателей преломления для волн с разными круговыми поляризациями отличаются.
Явление поворота плоскости поляризации в магнитном поле называется эффектом Фарадея. В полученном ответе для $\theta_F$ в общем случае содержится мнимая часть, отвечающая различному затуханию волн с разными поляризациями. Далее везде, кроме $\textbf{B7}$, этим эффектом будем пренебрегать, а для описания эффекта использовать вещественную часть найденного ранее выражения.
Графен – двумерный материал, представляющий собой один слой атомов углерода. В результате рассмотрения квантовомеханической модели взаимодействия электронов с кристаллической решеткой графена оказывается, что их можно описать как частицы, движущиеся с постоянной скоростью $v_F$. Эта скорость $v_F \ll c$ называется скоростью Ферми. Энергия электрона в графене связана с его импульсом соотношением $\varepsilon = v_F p$, аналогичное соотношению для ультрарелятивистской частицы. Для силы Лоренца применимо стандартное соотношение. Электрические свойства графена определяются электронами с энергией, близкой к определенному значению $\varepsilon_F$ (так называемая энергия Ферми).
Tеоретические исследования поведения электронов в кристалле углерода (графите) проводились еще с середины XX века, например в статье Ф. Уоллеса. Однако популярным для изучения графен стал благодаря экспериментам Константина Новосёлова и Андрея Гейма, получившим за них Нобелевскую премию.
Описать проводимости графена элементарными методами сложно. Однако оказывается, что формула для эффекта Фарадея из $\textbf{B6}$ все еще применима, если выбрать правильные значения параметров $D$ и $\omega_B$. Вместо $\omega_B$ нужно использовать найденное в $\textbf{C1}$ выражение. Произведение $Dh$ нужно заменить на постоянную $D_2$ (двумерный аналог коэффициента Друде), которую можно оценить по формуле $$D_2 = \frac{q^2}{2 \hbar^2} \varepsilon_F.
$$
На эффекте Фарадея основано устройство оптического изолятора. Это оптическое устройство, для которого интенсивность прошедшего света зависит от направления распространения. Это позволяет уменьшить интенсивность прошедшего обратно отраженного света.
Рассмотрим простейшую модель оптического изолятора. Она состоит из двух поляроидов, разрешенные направления которых повернуты на угол $\psi$ друг относительно друга. Между ними расположено вещество, для которого угол поворота плоскости поляризации волны, распространяющейся вдоль оси $z$, имеет вид $\varphi = VhB_z$, где $V$ – постоянная Верде, $h$ – толщина слоя вещества, $B_z$ – проекция приложенного магнитного поля.
