Массовый расход газа при истечении через зазор у поверхности. задается выражением $dm/dt=\rho vA$, где $v$ и $\rho$~— скорость и плотность вытекающего газа.
Рассмотрим некоторый скачок плотности и давления газа, распространяющийся со скоростью $c$ в трубке единичного сечения. Возмущённая область газа движется со скоростью $v$, а невозмущённая покоится. Пусть давление и плотность в возмущенной области газа равны $P$ и $\rho$ соответственно, а в невозмущенной~— $P_0$ и $\rho_0$ соответственно. Температура в невозмущённой области газа равна $T$.
Некоторые из дальнейших рассуждений удобно проводить в системе отсчёта, в которой волновой фронт (граница невозмущенной области) покоится.
Когда газ вытекает из-под платформы, он адиабатически расширяется, и его температура $T$ будет отличной от $T_0$.
Для удобства можно ввести число Маха, равное $M=v/c$, где $c$ - скорость звука в вытекающем газе, таким образом массовый расход можно переписать в виде $dm/dt=\rho AMc$.
Можно показать, что когда газ течет из узкого места в широкое, скорость потока $v$ не может превысить скорость звука в этой среде (т.е. $M\le1$). Когда нагнетаемый поток воздуха меняется, меняется и скорость истечения газа $v$. Для достаточно больших потоков, скорость $v$ может достичь максимального значения $c$.
На практике неровности поверхности не позволяют зазору $\varepsilon$ принять значение выше 0.5 мм, таким образом критический режим не может быть достигнут.