Так как объем водяного пара не изменяется, но начальное давление $p_{1}$ и текущее давление $p$ вплоть до начала конденсации связаны с соответствующими им термодинамическими температурами $T_{1}$ и $T_{2}$ соотношением
$$
\frac{p_{1}}{T_{1}}=\frac{p}{T},
$$
где $p=\varphi_{1} p_{1 нас}$, $p_{1 нас}$ – давление насыщенного пара при температуpe $T_{1}$ (определяется из графика). Таким образом,
$$
p=\varphi_{1} p_{1 нас} \frac{T}{T_{1}}.
$$
Полученная зависимость $p(T)$ есть прямая. Точка пересечения с графиком зависимости давления насыщенного водяного пара от температуры (см. рисунок) соответствует искомому значению температуры $T_{2}=313~К$ или $t_{2}=40^{\circ} \mathrm{C}$.
