Если тонкий пучок света распространяется по окружности радиуса $r$, то в любой момент времени проекция волнового фронта пучка (поверхность постоянной фазы) проходит через центр данной окружности. Из этого следует, что оптические пути всех лучей, входящих в состав пучка, должны быть одинаковы, т. е. $r n=\operatorname{const}$. Эквивалентная запись этого соотношения:
$$
\ln \frac{r}{r_{0}}+\ln n=\operatorname{const}, \quad (1)
$$
где $r_{0}=1~см$. Формула $(1)$ описывает семейство прямых на плоскости $\ln \frac{r}{r_{0}}$, $\ln n$, с углом наклона к оси абсцисс, равным $-\frac{\pi}{n}$.
Значение $r$, при которых световой пучок будет распространяться по окружности, определяется точками касания прямых $(1)$ и графической зависимостью $\ln n$ от $\ln \frac{r}{r_{0}}$. Два таких графических решения показаны на рисунке.
Это две точки: $\ln \frac{r_{1}}{r_{0}}=0.27 \pm 0.02$ и $\ln \frac{r_{2}}{r_{0}}=0.54 \pm 0.02$, что соответствует $r_{1}=(1.31 \pm 0.03)~см$ и $r_{2}=(1.7 \pm 0.02)~см$.