1 $\lambda_1$ попадает в широкие ворота $[653\ нм,713\ нм]$ (проверяется первая по убыванию). | 0.20 |
|
2 $\lambda_1$ попадает в узкие ворота $[668\ нм,698\ нм]$ (проверяется первая по убыванию). | 0.30 |
|
3 $\lambda_2$ попадает в широкие ворота $[578\ нм,638\ нм]$ (проверяется вторая по убыванию). | 0.20 |
|
5 $\lambda_2$ попадает в узкие ворота $[593\ нм,623\ нм]$ (проверяется вторая по убыванию). | 0.30 |
|
6 $\lambda_3$ попадает в широкие ворота $[521\ нм,581\ нм]$ (проверяется третья по убыванию). | 0.20 |
|
7 $\lambda_3$ попадает в узкие ворота $[536\ нм,566\ нм]$ (проверяется третья по убыванию). | 0.30 |
|
8 $\lambda_4$ попадает в широкие ворота $[476\ нм,536\ нм]$ (проверяется четвертая по убыванию). | 0.20 |
|
9 $\lambda_4$ попадает в узкие ворота $[491\ нм,521\ нм]$ (проверяется четвертая по убыванию). | 0.30 |
|
1 Порча фотонного кристалла. | -20.00 |
|
1
|
0.00 |
|
2 $\lambda$ попадает в широкие ворота. | 4 × 0.10 |
|
3 $\lambda$ попадает в узкие ворота. | 4 × 0.10 |
|
4 Верное значение $m$. | 4 × 0.15 |
|
5 $t$ попадает в ворота. | 4 × 0.05 |
|
1 Присутствует график (сохранён файл). | 0.15 |
|
2 $\lambda$ попадает в широкие ворота $[411\ нм,471\ нм]$. | 0.05 |
|
3 $\lambda$ попадает в узкие ворота $[426\ нм,456\ нм]$. | 0.05 |
|
4 Верное значение $m=11$. | 0.10 |
|
5 $t$ попадает в ворота $[0.74,0.91]$. | 0.05 |
|
1 Присутствует график (сохранён файл). | 0.20 |
|
2 $\lambda$ попадает в широкие ворота $[771\ нм,831\ нм]$. | 0.05 |
|
3 $\lambda$ попадает в узкие ворота $[786\ нм,816\ нм]$. | 0.10 |
|
4 Верное значение $m=6$. | 0.10 |
|
5 $t$ попадает в ворота $[0.28,0.44]$. | 0.05 |
|
1 Присутствует график (сохранён файл). | 0.30 |
|
2 $\lambda$ попадает в широкие ворота $[931\ нм,991\ нм]$. | 0.20 |
|
3 $\lambda$ попадает в узкие ворота $[946\ нм,976\ нм]$. | 0.20 |
|
4 Верное значение $m=5$. | 0.20 |
|
5 $t$ попадает в ворота $[0.33,0.57]$. | 0.10 |
|
1 Предложен метод нахождения $Dn$. | 0.20 |
|
2 $Dn$ попадает в ворота\[[2.20\ мкм,2.68\ мкм]\] | 0.20 |
|
3 $Dn$ попадает в ворота\[[2.32\ мкм,2.56\ мкм]\] | 0.10 |
|
1 Построен график. | 0.10 |
|
2 Ставится, если отсутствуют колебания на графике интенсивности. | 0.20 |
|
3 Длинноволновый фильтр | 0.20 |
|
1 Построен график. | 0.10 |
|
2 Ставится, если отсутствуют колебания на графике интенсивности. | 0.20 |
|
3 Коротковолновый фильтр | 0.20 |
|
1 Снята зависимость (есть файл) из которой видно, что смешаны анилин-оранж и медный купорос в соотношении 1:1 | 0.30 |
|
2 Построен график | 0.20 |
|
2 $t_f = \sqrt{t_a t_{Cu}}$ | 1.00 |
|
1 Вычислены значения $t^{теор}_f(\lambda)$ | 20 × 0.04 |
|
2 Построен график $t^{теор}_f(\lambda)$ | 0.20 |
|
3 Сделан вывод, что формула справедлива (из правильных графиков) | 0.25 |
|
4 Сделан вывод, что можно получать полосовой фильтр (из правильных графиков) | 0.25 |
|
1 Цвет через толстый слой – красный | 0.20 |
|
2 Цвет через тонкий слой – сине-зелёный | 0.20 |
|
3 При увеличении толщины цвет меняется от сине-зелёного к красному | 0.10 |
|
1 Сняты спектры (есть файлы). Если файлов нет - пункт не проверяется. | 7 × 0.05 |
|
2 Спектры построены на графике | 7 × 0.15 |
|
3 Использование опции "чувствительность", если это необходимо. Пункт не ставится, если все графики в этом пункте меньше половины | 0.20 |
|
4 Учёт поглощения кювет | 0.30 |
|
5 Учёт поглощения воды | 0.30 |
|
1 Данные в таблице для длины волны $\lambda = 480 нм$ | 7 × 0.04 |
|
2 Данные в таблице для длины волны $\lambda = 790 нм$ | 7 × 0.08 |
|
3 Указан способ вычислить коэффициент экстинкции (зависимость $\ln t$ от $b$ линейна с коэффициентом $\varepsilon n$) | 0.36 |
|
4 Коэффициент экстинкции $\varepsilon_1$ для $\lambda = 480 нм$ | 0.40 |
|
5 Коэффициент экстинкции $\varepsilon_2$ для $\lambda = 790 нм$ | 0.40 |
|
1 Объяснение эффекта: коэффициент экстинкции в зеленом выше, чем в красном. | 0.50 |
|
1 Сняты спектры (есть файлы) | 8 × 0.05 |
|
2 Спектры построены на графике | 8 × 0.15 |
|
1 Наиболее чувствительная длина волны $\lambda_{ch} \in [570 нм \div 610 нм] $ | 0.30 |
|
2 Наименее чувствительная длина волны $\lambda_{iso} \in [450нм \div500 нм] $$ | 0.30 |
|
3 Указано, для поиска коэффициента экстинкции необходимо учесть, что концентрации в наших измерениях могут быть разными. Например, отнормироваться на ИК-диапазон: $t^*_{ch} = t_{ch}/t_{ИК},$ где $t*_{ch}$ – перечитанные коэффициент пропускания, $t_{ИК}$ – коэффициент пропускания для данного pH в ИК-диапазоне. | 0.30 |
|
4 Коэффициент экстинкции вычисляется как $\varepsilon = - \ln(t^*_{ch})$ | 0.30 |
|
5 Пересчёт | 8 × 0.10 |
|
6 График | 0.60 |
|
1 Предложено измерять коэффициенты пропускания $t(\lambda_{ch})$ и $t(\lambda_{iso})$. Минимальное количество данных – два числа. ИЛИ Соответствующие интенсивности (тогда 4 числа) | 0.80 |
|