Как показано на рисунке $\it1(a)$, электрическое поле направлено вертикально вверх и уменьшается по величине в направлении слева направо.
Силовые линии на рисунке $\it2(b)$ представляют собой семейство дуг концентрических окружностей. Пусть величина поля постоянна во всём пространстве.
Пусть теперь в зазор на расстоянии $R$ от оси симметрии помещён покоящийся точечный заряд $q$. При изменении тока через электромагнит заряд начнёт двигаться под воздействием вихревого электрического поля. Оказывается, что при некоторых условиях на поле $B$ заряд может двигаться в результирующем поле по окружности.
Если рассматривать магнитное поле не только на траектории заряда, становится ясно, что оно уже не может быть однородным, поэтому попробуем представить его в виде\[B(r,t)=F_B(r)G(t),\]а магнитный поток через окружность радиуса $r$ -- в виде\[\Phi(r,t)=F_\Phi(r)G(t).\]
Такому соотношению можно удовлетворить, если использовать для создания поля два соленоида радиусами $a$ и $b$ (внешний и внутренний соленоиды соответственно). Плотность их намотки одинакова, а ток через внутренний соленоид в два раза больше тока через внешний.
Точно так же, как в законе электромагнитной индукции переменное магнитное поле порождает вихревое электрическое, переменное электрическое поле порождает вихревое магнитное:\[V_\mathrm m(\mathrm C)=\frac{\mathrm d\Phi_\mathrm e(\mathrm S)}{\mathrm dt},\]где $V_\mathrm m(\mathrm C)$ – это циркуляция $\itнапряжённости$ магнитного поля $\vec H=\cfrac{\vec B}{\mu_0}$ по контуру $\mathrm C$, а $\Phi_\mathrm e$ – поток $\itиндукции$ электрического поля $\vec D=\varepsilon_0\vec E$ через поверхность $\mathrm S$, которую этот контур ограничивает.
Рассмотрим круглый плоский конденсатор радиуса $a$, заряд на верхней обкладке которого обозначим как $Q(t)$. Когда заряд меняется со временем, в конденсаторе создаётся вихревое магнитное поле.