Работа над повышением КПД паросиловых установок является важной частью снижения экономических затрат на поддержание электростанций. Развитие данной отрасли всегда упиралось в сложности технической реализации установок, а также в переход реального газа в жидкую фазу. Инженеры сформулировали следующие требования к веществам, используемым в циклах:
Ограничения на теплоёмкость в жидкой фазе и температуру вещества в критической точке понятны из теоретических соображений, а создание камеры, выдерживающей высокое давление, и вакуумного конденсатора, поддерживающего низкое давление, являются сложными с технической точки зрения задачами. В настоящее время неизвестны вещества, удовлетворяющие всем перечисленным требованиям, в связи с чем была предложена идея бинарных циклов — использовать преимущества одного теплоносителя при высоких температурах, а другого — при низких. Бинарные циклы обладают большим КПД, чем циклы с одним из рассматриваемых веществ. Идея бинарных циклов заключается в том, чтобы между двумя веществами, находящихся в разных сосудах, происходил теплообмен. Это позволяет реализовать два цикла одновременно, избегая при этом вынужденного подведения тепла к одному из рабочих тел в процессе теплообмена.
Цикл Ренкина $1-2-3-4-1$ является одним из наиболее используемых в бинарных циклах. Он состоит из следующих процессов:
Далее, если это не оговорено отдельно, для циклов Ренкина придерживайтесь введённых обозначений. В частях $\mathrm{A}$ и $\mathrm{B}$ анализируются циклы Ренкина с рабочим веществом в виде идеального газа и воды соответственно, а в частях $\mathrm{C}$ и $\mathrm{D}$ — соответственно бинарный газово-пароводяной цикл (будет описан отдельно) и бинарный цикл Ренкина с рабочими телами в виде воды и ртути в обоих случаях.
Рассмотрим цикл Ренкина с идеальным многоатомным газом. Абсолютные температуры в точках $1$, $2$ и $4$ обозначим за $T_1$, $T_2$ и $T_4$ соответственно.
Введём величины $\alpha$ и $\beta$, определяющие соотношение между температурами и давлениями в точках $2$ и $4$:
$$\alpha=\cfrac{T_4}{T_2}\qquad \beta=\cfrac{p_4}{p_2}
$$
Найдите численное значение $\eta_1$ при $p_2=15~\text{кПа}$, $p_4=60~\text{кПа}$, $T_2=340~\text{К}$ и $T_4=400~\text{К}$.
Как уже говорилось ранее, реальным газам свойственен переход в жидкую фазу. В соответствии с требованиями инженеров к рабочим веществам бинарных циклов, опытным путём было установлено, что вода и ртуть компенсируют недостатки друг друга. Вода не удовлетворяет условию низкой теплоемкости в жидкой фазе и обладает низкой критической температурой, но удовлетворяет условию не слишком низкого значения давления в конденсаторе. Ртуть же имеет невысокое давление насыщенных паров при высоких температурах и высокую критическую температуру при сравнительно невысоком давлении, но очень низкое давление насыщенных паров в конденсаторе. В процессе теплообмена вода при температурах, близких к критической, обменивается теплом с ртутью при сравнительно невысоких для ртути температурах (порядка $200-300^\circ\mathrm{C}$). Во всех последующих частях задачи рассматриваются циклы с водой и ртутью. Индексами $\text{''(р)''}$ и $\text{''(в)''}$ будем характеризовать ртутный и водяной циклы соответственно.
Используйте обозначения, численные данные и приближения, описанные ниже:
Ниже приведены зависимости удельной теплоты парообразования ртути и воды от температуры, а также (на двух графиках, в областях сравнительно малых и больших давлений) зависимости давлений насыщенных паров ртути и воды от температуры:
В данной части задачи рассматривается бинарный цикл, представляющий собой комбинацию газового и пароводяного циклов.
Примечание: в данной части задачи и ртуть, и вода всё время целиком находятся в газообразной фазе.
Газовый цикл $a_\text{(р)}-b_\text{(р)}-c_\text{(р)}-d_\text{(р)}-a_\text{(р)}$ для ртутного пара состоит из следующий процессов:
Пароводяной цикл $a_\text{(в)}-b_\text{(в)}-c_\text{(в)}-d_\text{(в)}-a_\text{(в)}$ состоит из следующий процессов:
Примечание: в данной части задачи считайте пар воды идеальным многоатомным газом, теплоёмкость которого $C_V$ не зависит от температуры. Цикл проводится так, что соответствующие температуры связаны следующим образом: $$t_{a(\text{р})}=t_{d(\text{р})}=t_1\quad t_{b(\text{в})}=t_{c(\text{в})}=t_2\quad t_{b(\text{р})}=t_{a(\text{в})}=t_3\quad t_{c(\text{р})}=t_{d(\text{в})}=t_4 $$
Считайте известными следующие данные:
$$t_1=640^{\circ}\mathrm{C}\quad t_2=40^{\circ}\mathrm{C}\quad t_3=470^{\circ}\mathrm{C}\quad t_4=230^{\circ}\mathrm{C}
$$
В изобарных процессах между ртутью и водяным паром происходит теплообмен, так что количество теплоты, отведённое от паров ртути на участке $b_\text{(р)}-c_\text{(р)}$ равно количеству теплоты, подведённому к парам воды на участке $d_\text{(в)}-a_\text{(в)}$:
$$-Q_{bc(\text{р})}=Q_{da(\text{в})}
$$
В действительности, рассмотренный в части $\mathrm{B}$ бинарный цикл работает несколько иначе, поскольку теплоёмкость водяного пара зависит от температуры даже при постоянном давлении. Это связано как с тем, что насыщенный пар воды в действительности не является идеальным газом, так и с тем, что при повышении температуры газа вклад колебательного движения молекул в их кинетическую энергию перестаёт быть пренебрежимо малым, поэтому во всех последующих пунктах задачи считать пар воды идеальным газом уже нельзя. В действительности, молярная теплоёмкость пара воды $C_V$ зависит как от температуры, так и от давления, однако в рамках задачи при поиске элементарного количества теплоты $\delta{Q}$ зависимость $C_V$ от давления можно считать слабой, а также воспользоваться приближением изменения теплоёмкости скачком: $$C_V=\begin{cases} 3R\quad\text{при}\quad{t\leq{180^{\circ}C}}\\ 7R/2\quad\text{при}\quad{t>180^{\circ}C} \end{cases} $$ Примечание: поскольку теплоёмкость $C_V$ непрерывно зависит и от температуры, и от давления, любое интегральное уравнение состояния в координатах $pT$ (к примеру, уравнение Пуассона для адиабатического процесса), применённое при температуре, большей $t_{crit}\approx200^\circ$, будет давать существенную ошибку и приводить к весьма парадоксальным результатам! При температурах, меньших $t_{crit}$, можно с хорошей точностью пользоваться уравнениями состояния даже в координатах $pT$.
В данной части задачи рассматривается пароводяной цикл Ренкина $1-2-3-4-5-6-1$. Полная последовательность процессов в цикле следующая:
Температура в точке $1$ равна $t_1=630^{\circ}\mathrm{C}$.
В точке $3$ давление в системе равно $p_3=16~\text{кПа}$, а в точке $4$ — $p_4=2{,}8~\text{Мпа}$.
Цикл проводится с массой $m_\text{в}=17~\text{кг}$.
В данной части задачи мы рассмотрим бинарный цикл Ренкина для ртути и воды. Процессы ртутного цикла $a_\text{р}-b_\text{р}-c_\text{р}-d_\text{р}-e_\text{р}-a_\text{р}$:
Процессы водяного цикла $a_\text{в}-b_\text{в}-c_\text{в}-d_\text{в}-e_\text{в}-f_\text{в}-a_\text{в}$:
Циклы проводятся согласованно и таким образом, что количество теплоты, отведённое от ртути на участке $b_\text{р}-c_\text{р}$ равно количеству теплоты, подведённому к парам воды на участке $e_\text{в}-f_\text{в}$:
$$-Q_{bc(\text{р})}=Q_{ef(\text{в})}
$$
Процессы $b_\text{р}-c_\text{р}$ и $e_\text{в}-f_\text{в}$ проводятся при одинаковой температуре.
Давления в точках $b_\text{в}$, $c_\text{в}$ и $e_\text{в}$ водяного цикла равны соответственно:
$$p_{b(\text{в})}=25~\text{кПа}\qquad p_{c(\text{в})}=88~\text{кПа}\qquad p_{e(\text{в})}=1{,}2~\text{МПа}
$$
Отношение масс ртути и воды $m_\text{р}/m_\text{в}=10{,}3$