При небольших скоростях газа или жидкости течение среды является ламинарным. Движение среды при этом происходит как бы слоями, обладающими разными скоростями. С увеличением скорости потока движение приобретает сложный, запутанный характер, слои перемешиваются, течение становится турбулентным. При этом скорость в каждой точке быстро меняет величину и направление, сохраняется только её средняя величина.
Характер движения газа или жидкости зависит от соотношения между кинетической энергией движущейся среды и работой сил вязкости.
Если первая величина мала по сравнению со второй, то турбулентные пульсации не развиваются (их подавляет вязкость) и течение остаётся ламинарным. Отношение характерной кинетической энергии к характерным энергетическим потерям на вязкость образует (с точностью до численного коэффициента) безразмерную комбинацию величин, называемую числом Рейнольдса: $$\operatorname{Re} = \frac{\rho v r}{\eta}, \tag{1}$$ где $v$ – характерная скорость течения (например, при течении в трубе средняя по расходу скорость), $\eta$ – вязкость жидкости или газа, $\rho$ – плотность среды, $r$ – некоторый характерный размер задачи (в нашем случае примите его равным радиусу трубы). В гладких трубах круглого сечения переход от ламинарного течения к турбулентному происходит при значениях $\operatorname{Re} \sim 1000$.
Важно также отметить, что ламинарное движение при переходе его из широкого сосуда в капилляр радиуса $r$ устанавливается не сразу, а на некотором характерном расстоянии $l_{пер} \approx 0.2 r\cdot\operatorname{Re}$.
При изотермическом ламинарном течении газа (жидкости) объём $Q$, ежесекундно протекающий через поперечное сечение трубы (объёмный расход), определяется формулой Пуазейля: $$Q= \frac{\pi \Delta P r^4}{8\eta l},\tag{2}$$ где $\Delta P$ – перепад давления между торцами трубы длины $l$.
Примечание. Перед измерением протекания воздуха через иглу или трубку убедитесь, что в них не осталось капелек воды. Чтобы «продуть» систему, воспользуйтесь отдельным сухим шприцем на $20~мл$ с поршнем.