При прохождении через поляризатор $P$ естественный свет преобразуется в линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации параллельна оси поляризатора. В этой части задачи будем рассматривать только монохроматическое излучение.
Заменим теперь поляризатор $P'$ на двулучепреломляющий кристалл. В таком кристалле падающий луч делится на два. Один из них распространяется с одинаковой скоростью в любом направлении, так называемый «обыкновенный» (ordinary) луч, а другой распространяется с разными скоростями в разных направлениях, «необыкновенный» (extraordinary) луч. На рисунке показаны волновые фронты для обыкновенного луча (сферический) и для необыкновенного (эллипсоидальная) для точечного источника, расположенного в кристалле. Направление, в котором лучи распространяются с одинаковой скоростью, называется осью кристалла. Показатель преломления для обыкновенного луча равен $n_o$, а показатель преломления для необыкновенного луча зависит от направления, и его значение находится между $n_o$ и $n_e$.
Некоторые вещества под действием электрического поля приобретают свойства одноосного кристалла, причем оптическая ось оказывается направлена по полю. Электрооптический эффект заключается в изменении значения показателя преломления среды в электрическом поле. Если показатель преломления линейно зависит от напряженности приложенного электрического поля, это явление называется эффектом Поккельса. Т.е. $n(E)=n_0+aE$, причем $aE\ll n_0$. Значение постоянной $a=-\cfrac{1}{2}rn_0^3$, где $r$~— коэффициент Поккельса. Для прикладных исследований удобно использовать следующую величину: $\eta=\cfrac{1}{n^2}$.
Если зависимость показателя преломления от напряженности поля носит квадратичный характер, то этот эффект называется эффектом Керра. И для одноосного кристалла выполняется следующее соотношение между показателями преломления обыкновенной и необыкновенной волной: $n_e-n_o=\lambda BE^2$, где $B$~— постоянная Керра.
Интерференционная двулучевая схема освещается красной линией кадмия $\lambda_0=6438,8~\text{А}$, спектральной ширины $\lambda=1.2\cdot 10^-3~\text{А}$. В частотном спектре интенсивность излучения представляет собой прямоугольник. Пусть $L$~— разность оптических путей между двумя волнами, которые интерферируют в некоторой точке наблюдения $M$, а $p\equiv L/\lambda_0$~— порядок интерференции в этой точке.
Эксперимент повторяется. Теперь интерференционная схема освещается дуплетом натрия ($\lambda_1=5890~\text{А}, \lambda_2=5896~\text{А}, \delta\lambda=0.11~\text{А}$). Обозначим $\lambda_0$~— среднее арифметческое длин волн $\lambda_1$ и $\lambda_2$.