Соберем из шайбы, предметного стекла и вазелина конструкцию, описанную в условии. Объем водяной линзы крайне мал. Для его измерения будем считать количество капель, упавших в центр шайбы с конца иглы шприца. Предварительно определим объем одной капли. Будем выдавливать капли из шприца поршнем и измерять зависимость количества упавших капель от положения поршня. Построим соответствующий график и определим его угловой коэффициент, который и будет являться объемом одной капли.
$n, ~шт$ 0 20 40 60 80 100 120 140 $V_{шприца}, ~мл$ 0.96 0.84 0.72 0.60 0.48 0.36 0.24 0.12
Рассчитав угловой коэффициент графика, получаем для одной капли:
$$
V_1=6.0~\text{мкл}.
$$Для измерения фокусного расстояния соберем установку, изображенную на рисунке 3. Будем использовать короткую линейку в качестве экрана, стараясь при измерениях не задевать брусок, чтобы поверхность воды в водяной линзе не волновалась. Расстояние между фонариком и линзой $b$ сделаем как можно большим для того, чтобы изображения светодиода фонарика было как можно меньшего размера для остроты фокусировки.
Измерим зависимость расстояний между изображениями и линзой $a$ от количества капель, упавших в центр шайбы, $N$ при неизменном расстоянии между фонариком и экраном $b=862~мм$.
Рассчитаем объем воды в шайбе как:
\begin{equation}
V=NV_1.
\end{equation}Фокусное расстояние рассчитаем на основе формулы тонкой линзы:
\begin{equation}
F=\frac{ab}{a+b}.
\end{equation}Радиус кривизны поверхности линзы рассчитаем в соответствии с формулой:
\begin{equation}
R=(n-1)F.
\end{equation}Предполагая, что вода над верхней поверхностью шайбы принимает форму шарового сегмента, можем рассчитать высоту шарового сегмента, исходя из геометрических соображений:
\begin{equation}
h=R-\sqrt{R^2- \left(\frac{D}{2} \right)^2}.
\end{equation}Объем воды над верхней поверхностью шайбы тогда может быть рассчитан на основе формулы:
\begin{equation}
v=\pi h^2 \left(r-\frac{h}{3} \right),
\end{equation}Занесем измерения и расчетные величины в таблицы.
Таблица для дальнего фокуса
$N$ | $V, ~мкл$ | $a_1, ~мм$ | $F_1,~ мм$ | $R_1, ~мм$ | $h_1,~ мм$ | $v_1,~ мкл$ |
29 | 174 | 134 | 116.0 | 38.3 | 0.37 | 16 |
30 | 180 | 109 | 96.8 | 31.9 | 0.44 | 20 |
31 | 186 | 94 | 84.8 | 28.0 | 0.51 | 22 |
32 | 192 | 82 | 74.9 | 24.7 | 0.58 | 25 |
33 | 198 | 72 | 66.4 | 21.9 | 0.65 | 29 |
34 | 204 | 67 | 62.2 | 20.5 | 0.70 | 31 |
35 | 210 | 60 | 56.1 | 18.5 | 0.77 | 34 |
36 | 216 | 54 | 50.8 | 16.8 | 0.86 | 38 |
37 | 222 | 49 | 46.4 | 15.3 | 0.95 | 42 |
38 | 228 | 45 | 42.8 | 14.1 | 1.03 | 46 |
39 | 234 | 42 | 40.0 | 13.2 | 1.11 | 50 |
40 | 240 | 39 | 37.3 | 12.3 | 1.20 | 54 |
41 | 246 | 37 | 35.5 | 11.7 | 1.27 | 57 |
42 | 252 | 36 | 34.6 | 114 | 1.31 | 59 |
43 | 258 | 35 | 33.6 | 11.1 | 1.35 | 61 |
44 | 264 | 35 | 33.2 | 10.9 | 1.37 | 62 |
45 | 270 | 34 | 32.7 | 10.8 | 1.39 | 63 |
Таблица для ближнего фокуса
$N$ | $V, ~мкл$ | $a_2, ~мм$ | $F_2,~ мм$ | $R_2, ~мм$ | $h_2,~ мм$ | $v_2,~ мкл$ |
29 | 174 | 94 | 84,8 | 28 | 0.51 | 22 |
30 | 180 | 78 | 71.5 | 23.6 | 0.60 | 27 |
31 | 186 | 62 | 57.8 | 19.1 | 0.75 | 33 |
32 | 192 | 55 | 51.7 | 17.1 | 0.84 | 38 |
33 | 198 | 48 | 45.5 | 15.0 | 0.97 | 43 |
34 | 204 | 42 | 40.0 | 13.2 | 1.11 | 50 |
35 | 210 | 38 | 36.4 | 12.0 | 1.23 | 55 |
36 | 216 | 35 | 33.6 | 11.1 | 1.35 | 61 |
37 | 222 | 32 | 30.9 | 10.2 | 1.49 | 67 |
38 | 228 | 29 | 28.1 | 9.3 | 1.67 | 76 |
39 | 234 | 27 | 26.2 | 8.6 | 1.82 | 83 |
40 | 240 | 25 | 24.3 | 8.0 | 2.00 | 92 |
41 | 246 | 24 | 23.3 | 7.7 | 2.11 | 98 |
Результаты пересчёта точек приведены в таблице выше.
Построим графики зависимостей расчетных объемов воды в капельной линзе $v$ от измеренного $V$, исходя из данных о двух разных фокусах. Резкий изгиб графиков при больших объемах капли соответствует началу вытекания капли из внутренней области шайбы. Не будем обращать внимания на эту область графиков.
Свой ответ обоснуйте.
Видно, что оставшиеся части графиков можно описать линейными функциями. Некоторое смещение графиков говорит о том, что в шайбе кроме воды в шапочке есть еще и вода в отверстии. Для теоретического графика угловой коэффициент данной зависимости равен единице $k_{theor}=1$. Однако угловые коэффициенты аппроксимирующих прямых для разных фокусов составляют $k_2=0.57$ и $k_1\approx 1.1$. Это объясняется тем, что вода принимает не сферическую форму. В центральной части капли радиус кривизны поверхности больше, что соответствует нижнему фокусу. А по краям шайбы радиус кривизны меньше (рис. 5). То есть края линзы создают ближнее к линзе изображение, а центр линзы формирует дальнее изображение (рис. 6). Значение $k_{theor}$, отвечающее модели сферической формы «шапочки» лежит в пределах измеренных коэффициентов $k_1$ и $k_2$.
Форма «шапочки» определяется конкуренцией двух типов сил: гравитации и поверхностного натяжения. Так или иначе «шапочка» определенного объема принимает такую форму, при которой сумма потенциальной энергии силы тяжести и энергии, связанной с поверхностью капли, минимизируется. Модель сферического сегмента верна лишь в тех случаях, когда потенциальной энергией силы тяжести можно пренебречь по сравнению с поверхностной энергией. Объем «шапочки», а вместе с тем и ее гравитационная энергия пропорциональны кубу ее характерного размера. Поверхностная же энергия пропорциональна квадрату характерного размера. Поэтому для шайб малого диаметра форма шапочки будет определяться поверхностным натяжением и вполне описывается моделью сферического сектора. Для больших шайб капля будет практически плоской. В этих случаях ключевую роль играет гравитационная энергия.