Оптическая скамья 1 с держателями:
2a, 2b – поляризаторы на подставках. На лицевой стороне нанесены номера 1 и 2.
Поляризаторы следует устанавливать только лицевой стороной к источнику света!
Плоскости пропускания поляризаторов образуют угол в $45^\circ$ с горизонтом.
3 – экран со щелью (3a) и шкалой (3b).
Источники света:
4 – светодиод:
5 – лазер:
6 – блок питания источников света:
Источник включайте только на время проведения экспериментов!
Не направляйте луч лазера в глаза, это опасно для зрения!
7 – переменный резистор:
8 – выключатель:
9a – Жидкокристаллическая ячейка (ЖК-ячейка) 9a в держателе (9b), 9с – разъем для подключения источника.
10 – блок питания ЖК-ячейки:
Источник включайте только на время проведения экспериментов!
11 – мультиметр:
Если дисплей мультиметра «уснул» – дважды нажмите кнопку выключателя!
При измерении мультиметром сопротивления элемента, элемент не должен находиться под напряжением!
Исследуемые оптические элементы:
12 – пластиковые линейки:
13 – гибкая пластиковая полоска;
14 – набор светофильтров.
Светофильтры и полоска находятся в отдельном конверте!
Пластиковые линейки и полоска обладают двойным лучепреломлением, их оптические оси лежат в плоскости линеек и полоски.
15 – фотоприемник (фотодиод):
Соединительные провода, зажимы, салфетка, кусок бумаги.
Старайтесь не прикасаться пальцами к тем частям оптических элементов, через которые проходит свет! При необходимости протирайте их салфеткой!
Многие вещества обладают оптической анизотропией, при которой показатель преломления зависит от направления распространения и поляризации света. Оптическая анизотропия может возникать и в изотропных средах при наличии в них механических напряжений, неоднородном разогреве или приложении внешнего электрического поля. Направление, в котором свет распространяется без двойного лучепреломления, называется оптической осью кристалла.
Рассмотрим традиционную схему экспериментов по исследованию оптической анизотропии (рис. 1), которая будет использована в данной работе.
Свет падает на поляризатор 1, плоскость пропускания которого пересекает плоскость пластинки по прямой $O_1 O'_1$. После прохождения поляризатора 1 свет становится линейно поляризованным, а его вектор напряженности электрического поля $\vec{E}_0$ колеблется только в плоскости пропускания поляризатора 1. Далее, этот свет попадает на анизотропную пластинку $P$, вырезанную так, что ее оптическая ось $P P^{\prime}$ лежит в плоскости пластинки и направлена под углом $45^{\circ}$ к плоскости пропускания поляризатора 1. В пластинке возбуждаются две световые волны: обыкновенная $\vec{E}_o$, поляризованная перпендикулярно оптической оси, и необыкновенная $\vec{E}_e$, поляризованная вдоль оптической оси. Показатели преломления пластинки для этих волн различны, их разность обозначается как $\Delta n=n_o-n_e$. По этой причине при прохождении этих волн через пластинку между ними возникает разность фаз $\Delta \varphi=2 \pi h \Delta n / \lambda$ ($h$ — толщина пластинки, $\lambda$ — длина волны падающего света). Поэтому на выходе из пластинки поляризация света изменяется, он становится эллиптически поляризованным. Далее свет попадает на поляризатор 2, плоскость пропускания которого $O_2O'_2$ перпендикулярна плоскости пропускания поляризатора 1.
Простой расчет показывает, что интенсивность света, прошедшего через пластинку и поляризатор 3 определяется формулой: $$ I_2=k I_0 \sin ^2 \frac{\Delta \varphi}{2}, $$ где $I_0$ — интенсивность света, падающего на пластинку, $k$ — коэффициент пропускания света в пластинке $P$ и поляризаторе 2, $\Delta \varphi$ — разность фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами после прохождения пластинки $P$.
При выполнении всего эксперимента вычисление погрешностей не требуется там, где об этом не сказано!
В этой части работы в качестве источника используйте светодиод.
Закрепите его на подставке и подключите его к источнику питания. Установите также оба поляризатора лицевой стороной к источнику света. Убедитесь, что поляризаторы скрещены, т.е. свет через них не проходит. Первый поляризатор прикройте листком белой бумаги, расположив ее со стороны источника света, как указано на рис. 1-O.
Расположите пластиковую линейку между поляризаторами. Сначала можете двигать ее рукой. Затем закрепите ее с помощью зажимов на экране со щелью (рис. 2-O). Нижний край линейки должен совпадать с линией, нарисованной на экране, а ее шкала должна находиться сверху. Убедитесь, что обе выданные вам линейки обладают двойным лучепреломлением. Рассмотрите также возникающую картину, если сложить две линейки вместе так, чтобы свет проходил через них.
Прикрепите к экрану с помощью зажимов гибкую пластиковую полоску так, чтобы ее края совпадали с краями экрана. При этом полоска изогнется (рис. 3-O). Расположите экран с полоской между поляризаторами. Смещая экран, наблюдайте изменение окраски полоски. Координаты точек $x$ полоски измеряйте по шкале экрана, в качестве указателя используйте левый край держателя экрана как показано на рисунке 3-O.
Здесь и далее координаты отсчитывайте по шкале экрана. В качестве указателя используйте левый край держателя, который на рис. 3-O указан стрелкой!
Расположите между поляризаторами жидкокристаллическую ячейку (ЖК-ячейку). Подключите ее к своему источнику питания. Наблюдайте изменение цветов света, прошедшего через ячейку при изменении напряжения на ней.
Отключите светодиод от блока питания и уберите его. Удалите лист белой бумаги. В этой части работы в качестве источника света используйте лазер, не забудьте подключить его к источнику питания!
Закрепите лазер, поляризатор 1, экран со щелью и фотоприемник (фотодиод) в держателях. Отрегулируйте установку так, чтобы луч лазера проходил через поляризатор, щель экрана и точно попадал на фотодиод. Используя винт 5с регулировки ширины пучка, добейтесь, чтобы размер пятна на фотоприемнике составлял 5-6 мм.
Лазер испускает линейно поляризованный свет. С помощью кольца поворота лазера 5a добейтесь, чтобы свет практически полностью проходил через первый поляризатор, а большая ось пятна эллиптической формы была вертикальна. В дальнейшем положение лазера и фотоприемника не изменяйте, закрепите их с помощью винтов 5d и 15c. Установите поляризатор 2. Убедитесь, что поляризаторы скрещены. На рис. 4-O показана собранная установка с установленным экраном.
Основной целью является выбор оптимального значения этого сопротивления, при котором напряжение на резисторе пропорционально интенсивности падающего на фотодиод света.
При измерениях в этой части снимите со скамьи второй поляризатор и экран. Светофильтры, ослабляющие интенсивность света, закрепляйте с помощью зажима на задней стороне поляроида (обязательно!), как показано на рис. 5-O. Максимальное значение измеряемых напряжений должно быть не менее 300 мВ.
С помощью мультиметра вы можете измерять сопротивление резистора и напряжение на нем (конечно при этом вы должны изменять регистр измерения мультиметра). Добавьте в нужном месте электрической цепи ключ так, чтобы с помощью одного мультиметра можно было проводить измерения, как сопротивления, так и напряжения, не разбирая схемы, а только изменяя положения ключа и режим измерений мультиметра.
2.1.2
Измерьте зависимость напряжения на резисторе от его сопротивления при двух значениях интенсивности падающего света: максимальной (число светофильтров ($n=0$) и минимальной (число светофильтров $n=5$). Постройте графики полученных зависимостей. Укажите диапазон значений сопротивления резистора, при котором следует проводить измерения интенсивности света.
2.1.3
Измерьте зависимость напряжения на резисторе $U$ от числа светофильтров $n=0,1,2,3,4,5$, уменьшающих интенсивность падающего на фотодиод света. Измерения проведите при трех значениях сопротивления резистора примерно равных $R=30~кОм$, $R=20~кОм$ и $R=10~кОм$. Постройте графики полученных зависимостей, выбрав такой масштаб, чтобы по ним можно было проверить является ли зависимость напряжения на резисторе от интенсивности падающего на фотодиод света линейной. Окончательно определите, при каком сопротивлении резистора (из указанных в этом пункте) $R_\text{opt}$ следует проводить последующие измерения интенсивности света.
2.1.4
Используя полученные данные, рассчитайте коэффициент пропускания светофильтра $\gamma=I_\text{tr}/I_\text{ins}$ и найдите его погрешность, где $U_\text{tr}$ — интенсивность прошедшего света, а $I_\text{ins}$ — интенсивность падающего света. При необходимости можете провести дополнительные измерения.
Все дальнейшие измерения проводите при выбранном оптимальном значении сопротивления резистора! В дальнейшем считайте, что интенсивность света в относительных единицах равна напряжению на резисторе в мВ.
При проведении измерений используйте оптическую схему, описанную в части 1.2 и
показанную на рис. 4-O. Следите, чтобы линейки на экране закреплялись в одном положении, описанном в части 1.2.
2.2.1
Измерьте зависимость интенсивности прошедшего света (в мВ) от координаты $x$ точки падения света на линейку в диапазоне от $0$ до $10~см$. Измерения проведите для каждой из линеек и для двух линеек сложенных вместе. В каждом случае отдельно измерьте значение максимального напряжения. Постройте графики полученных зависимостей.
2.2.2 Для проведенных измерений для двух линеек (по отдельности) рассчитайте значения сдвига фаз $\Delta\varphi$ между обыкновенной и необыкновенной волнами в линейке в диапазоне по $x$ от $0$ до $7~см$. Постройте графики полученных зависимостей $\Delta\varphi(x)$. Приведите формулу, по которой Вы провели расчеты.
Учтите, что из формулы (1) разность фаз определяется неоднозначно, используйте дополнительные физические соображения для правильного определения значения $\Delta\varphi$.
Разместите ЖК-ячейку между поляризаторами, как показано на рис. 6-O.
Исследуемая ниже экспериментальная зависимость сильно немонотонная и содержит области резких изменений. Учитывайте это обстоятельство при проведении измерений. Для измерения переменного напряжения источника питания ячейки и постоянного напряжения фотоприемника подключайте соответствующие выводы непосредственно к мультиметру.
2.3.2.3
В достаточно широком диапазоне напряжений на ЖК-ячейке разность фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами зависит от приложенного напряжения по степенному закону:\[\Delta\varphi=CU^\beta.\]Используя полученные данные, постройте график, позволяющий определить диапазон применимости приведенной формулы и рассчитать показатель степени $\beta$. Укажите диапазон применимости этой формулы и определите численное значение параметра $\beta$.
Закрепите на экране пластиковую полоску, как описано в 1.3.
2.4.3
Вблизи центра полоски ее форму можно считать дугой окружности радиуса $R$. Покажите, что теоретический вид зависимости сдвига фаз $\Delta\varphi$ от расстояния $z$ до центра полоски при $z\ll R$ имеет вид:\[\Delta\varphi=\Delta\varphi_0(Az^2+B).\]Выразите значения коэффициентов $A$, $B$ через радиус $R$ и показатель преломления материала полоски $n$. Считайте, что разность показателей преломления обыкновенной и необыкновенной волн $\Delta n\ll n$.