\[F = \int\limits_0^a p_0 \sqrt{1 - \frac{r^2}{a^2}} 2 \pi r \, dr = \frac{2}{3} \pi p_0 a^2\]
\[\mathrm{d}M =\mu\cdot 2\pi r^2\cdot p(r)\mathrm{d}r \]\[M = \int\limits_0^a \mu p_0 \sqrt{1-\frac{r^2}{a^2}} 2\pi r^2 \, dr = 2\pi a^3 p_0 \mu J = 3 F a \mu J \]При этом из формулы Герца $a = \sqrt[3]{\frac{3FR(1-\nu^2)}{4E}}$, поэтому в итоге
Примечание: если у вас не получилось найти явный вид $J(x)$, то вы можете использовать $J(1)=\pi/16$.
С помощью замены $u= \sin v$ ($du = \cos v \, dv$) получим
\[J(x) = \int\limits_0^{\arcsin x} \sin^2 v \cos^2 v \, dv = \frac{1}{4} \int\limits_0^{\arcsin x} \sin^2 2v \, dv = \frac{1}{8} \int\limits_0^{\arcsin x} \left( 1 - \cos 4 v \right) dv = \frac{\arcsin x}{8} - \frac{\sin ( 4 \arcsin x )}{32} \]При этом
\[\sin 4x = 2 \sin 2x \cos 2x = 4 \sin x \cos x (1-2 \sin^2 x) = 4 \sin x \sqrt{1-\sin^2 x} (1- 2 \sin^2 x),\]значит
\[J(x) = \frac{\arcsin x}{8} -\frac{x\sqrt{1-x^2}(1-2x^2)}{8}\]
$i$ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 $t_i, с$ 0.10 0.22 0.34 0.45 0.56 0.68 0.78 0.91 1.03 1.15 1.28 1.41 1.53 1.66 1.79 $i/t_i, с^{-1}$ 9.62 9.26 8.93 8.93 8.93 8.82 8.93 8.77 8.74 8.70 8.59 8.51 8.50 8.43 8.38
Примечание: измерения полностью аналогичны части B1, т.е. насадка без болтов и гаек НЕ считаются за комбинацию. Комбинации, которые не различаются с точки зрения динамики, считаются за одну.
Комбинация 1
| $i$ | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 |
| $t_i, с$ | 0.084 | 0.168 | 0.256 | 0.344 | 0.432 | 0.524 | 0.612 | 0.708 | 0.800 | 0.896 | 0.992 | 1.096 | 1.188 | 1.296 | 1.396 |
| $i/t_i, с^{-1}$ | 11.905 | 11.905 | 11.719 | 11.236 | 11.261 | 11.194 | 11.218 | 11.111 | 11.084 | 11.013 | 10.956 | 10.830 | 10.833 | 10.703 | 10.653 |
Комбинация 2
| $i$ | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| $t_i, с$ | 0.086 | 0.168 | 0.256 | 0.344 | 0.434 | 0.522 | 0.612 | 0.710 | 0.798 | 0.890 | 0.984 | 1.082 | 1.178 | 1.276 | 1.382 |
| $i/t_i, с^{-1}$ | 11.628 | 11.905 | 11.719 | 11.628 | 11.521 | 11.494 | 11.438 | 11.268 | 11.278 | 11.236 | 11.179 | 11.091 | 11.036 | 10.972 | 10.854 |
Комбинация 3
| $i$ | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 |
| $t_i, с$ | 0.108 | 0.208 | 0.320 | 0.428 | 0.540 | 0.652 | 0.772 | 0.888 | 1.008 | 1.140 | 1.264 | 1.392 | 1.536 | 1.676 | 1.828 |
| $i/t_i, с^{-1}$ | 9.259 | 9.615 | 9.375 | 9.346 | 9.259 | 9.202 | 9.067 | 9.009 | 8.929 | 8.772 | 8.703 | 8.621 | 8.464 | 8.353 | 8.206 |
Комбинация 4
| $i$ | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 |
| $t_i, с$ | 0.100 | 0.216 | 0.312 | 0.416 | 0.524 | 0.628 | 0.744 | 0.856 | 0.968 | 1.084 | 1.200 | 1.328 | 1.448 | 1.576 | 1.724 | 1.852 | 1.996 | 2.156 | 2.316 |
| $i/t_i, с^{-1}$ | 10.000 | 9.259 | 9.615 | 9.615 | 9.542 | 9.554 | 9.409 | 9.346 | 9.298 | 9.225 | 9.167 | 9.036 | 8.978 | 8.883 | 8.701 | 8.639 | 8.517 | 8.349 | 8.204 |
Комбинация 5
| $i$ | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 |
| $t_i, с$ | 0.096 | 0.204 | 0.312 | 0.412 | 0.524 | 0.636 | 0.748 | 0.864 | 0.980 | 1.100 | 1.220 | 1.340 | 1.472 | 1.604 | 1.740 |
| $i/t_i, с^{-1}$ | 10.417 | 9.804 | 9.615 | 9.709 | 9.542 | 9.434 | 9.358 | 9.259 | 9.184 | 9.091 | 9.016 | 8.955 | 8.832 | 8.728 | 8.621 |
Комбинация 6
| $i$ | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 |
| $t_i, с$ | 0.080 | 0.174 | 0.258 | 0.354 | 0.440 | 0.536 | 0.634 | 0.734 | 0.830 | 0.930 | 1.036 | 1.142 | 1.246 | 1.360 | 1.474 |
| $i/t_i, с^{-1}$ | 12.500 | 11.494 | 11.628 | 11.299 | 11.364 | 11.194 | 11.041 | 10.899 | 10.843 | 10.753 | 10.618 | 10.508 | 10.433 | 10.294 | 10.176 |
Угловое ускорение $\dot{\omega}$ связано с моментом инерции $I$ и моментом силы трения $M$ через основное уравнение динамики вращательного движения:
\[ I \dot{\omega} = M\]Момент инерции $I$ и суммарную массу $m$ можно вычислить для каждой комбинации болтов и гаек. Тогда координаты, линеаризующие зависимость, это $I \dot{\omega}$ от $m^{4/3}$. Прямая должно проходить через ноль и иметь наклон
\[k= 3 \sqrt[3]{\frac{3R(1-\nu^2)}{4E}} \mu J g^{4/3}\]