1 Кольцо корректно разбито на малые кусочки и используется интегрирование. | 0.10 |
|
2 Доказано, что $F_y = 0$ | 0.20 |
|
3 $$ \vec F_{tot} = - \mu mg \cdot \frac{1}{2 \pi} \int \limits_0^{2 \pi} \frac{v - \omega r\sin \theta}{\sqrt{ v^2 + (\omega r)^2 - 2 v \: \omega r \sin \theta}} d \theta $$ | 0.20 |
|
1 Кольцо корректно разбито на малые кусочки и используется интегрирование. | 0.10 |
|
2 $$ \vec \tau = - \mu m g r\int \limits_0^{2 \pi} \frac{\omega r-v \sin \theta }{\sqrt{v^2 + (\omega r)^2 - 2 v \omega r \sin \theta}} \: \frac{d \theta}{2 \pi}, $$ | 0.40 |
|
1 Записан второй закон Ньютона | 0.05 |
|
2 Записано уравнение моментов для вращательного движения | 0.05 |
|
1 Взяты соответствующие интегралы $f(0)$, $f(1)$ и $f(\infty)$. | 3 × 0.10 |
|
2 Корректно доказано возрастание (например, через производную) | 0.20 |
|
1 Взята производная $\dot a$ или другим способом доказано, что система асимптотически стремится к $a \rightarrow 1$ | 0.15 |
|
2 Получены верные ответы | 3 × 0.05 |
|
1 На графике присутствует прямая $a =1$ | 0.20 |
|
2 Траектории асимптотически стремятся к $a = 1$ | 0.20 |
|
3 Указаны верные направления движения | 0.20 |
|
1 Получены верные ответы $$ P_v = - \mu mg \: v \\ P_\omega = - \mu mg \: \omega r $$ | 2 × 0.05 |
|
1 Корректно используется идея разбиения системы на малые кусочки и выполняется интегрирование мощности по ним | 0.10 |
|
2 Получен верный ответ $$ P = - \mu mg \: \omega r \int \limits_0^{2 \pi} \sqrt{1+\left(\frac{v}{\omega r} \right)^2 - 2 \left(\frac{v}{\omega r} \right) \sin (\theta)} \: \:\frac{d \theta }{2 \pi} $$ | 0.50 |
|
0 Показано, что в точке $a_0 = 1$ достигается экстремум мощности | 0.50 |
|
2 Доказано, что минимальная мощность при заданной энергии достигается при $$ P_{min}(E_0) = P(1, E_0) $$ | 0.50 |
|
3 Указан тот факт, что при $a_0 = 1$ в дальнейшем движении $a = a_0$ | 0.20 |
|
1 В уравнении для мощности разделены переменные и проведено интегрирование | 0.10 |
|
2 Получен верный ответ $$ \tau = \frac{\pi}{2 \mu g} \sqrt{\frac{E_0}{m}} $$ | 0.40 |
|
1 Получены следующие уравнения движения (или аналогичные): $$ \dot v = -\mu g \: f\left( \frac{v}{\omega r}\right) \cos{\alpha} + g \sin{\alpha} \cos{\varphi} \\ \dot \omega r = - \mu g \: f \left(\frac{\omega r}{v} \right) \cos \alpha $$ | 2 × 0.30 |
|
2 В законе Ньютона забыт $\cos \varphi$ | -0.20 |
|
1 Верно проанализированы $\dot v$ и $\dot \omega r$ для различных $\tan \alpha$. | 0.50 |
|
2 Для всех случаев верно указаны конечные точки траекторий и направления движения | 3 × 0.50 |
|