A1. 1
Записан второй закон Ньютона для слоя жидкости
$$ -\eta \frac{dv}{dz} = \frac{\Delta P}{L}z + f_{стенки} \quad или \quad -\eta \frac{d^2v}{dz^2} = \frac{\Delta P}{L} $$ |
0.30 |
|
A1. 2
Получен вид зависимости $v(z)$
$$ v(z) = - \frac{\Delta P}{\eta L} \frac{z^2}{2}+ C_1 z + C_2 $$ |
0.15 |
|
A1. 3 Используются верные граничные условия $v(0) = 0$ и $v(b)=0$ | 0.15 |
|
A1. 4
$$
v(z) = \frac{\Delta P}{2\eta L} \left(bz -z^2 \right) $$ |
0.40 |
|
A2. 2
На графике нарисована парабола, соответствующая решению
|
0.80 |
|
A2. 4
Культура построения графика:
— оси подписаны и оцифрованы — выбран масштаб, позволяющий рассмотреть все характерные особенности |
2 × 0.10 |
|
B1. 1
$$
v_z = - \frac{q}{\alpha} \frac{d \varphi}{dz} $$ |
0.50 |
|
B1. 2 Неправильный знак | -0.30 |
|
B2. 1
Поток ионов, возникающий вследствие дрейфового движения пункта $B1$:
$$ j_{drift} = nv_z $$ |
0.40 |
|
B2. 2
Из равенства нулю суммарного потока частиц получено уравнение
$$ -\frac{q}{\alpha} \frac{d \varphi}{dz} \cdot n = D \frac{dn}{dz} $$ Пункт не ставится при неправильном знаке |
0.60 |
|
B2. 3
Найдена зависимость $n(\varphi)$:
$$ n = n_0 \exp \left( -\frac{q \varphi}{kT} \right) $$ |
0.50 |
|
B3. 1 $$\rho(z) = e (n_+ - n_-)$$ | 0.20 |
|
B3. 2
$$
\rho = en_0 \left( \exp \left( -\frac{e \varphi}{kT}\right) - \exp \left( \frac{e \varphi}{kT} \right)\right) $$ Баллы за пункт можно получить при неправильном знаке всего выражения, следующем из ошибки в B2.2 |
0.10 |
|
B3. 3
$$
\rho \approx - 2 \frac{e^2 n_0}{kT} \varphi $$ Баллы за пункт ставятся только при правильном знаке выражения. |
0.20 |
|
B4. 1
Теорема Гаусса
$$ \rho = - \varepsilon \varepsilon_0 \frac{d^2 \varphi}{dz^2} $$ |
0.30 |
|
B4. 2
Верное итоговое уравнение
$$ \frac{d^2 \varphi}{ dz^2} = 2 \frac{e^2 n_0}{\varepsilon \varepsilon_0 kT} \varphi $$ |
0.10 |
|
B4. 3
Правильно выписано общее решение
$$ \varphi(z) = C_1 \exp \left( z/\lambda \right) + C_2 \exp \left( - z/\lambda \right) $$ |
0.20 |
|
B4. 4 Использованы граничные условия $\varphi (0) = \varphi_\delta$ и $\varphi (+\infty) = 0$ | 0.10 |
|
B4. 5
Итоговый ответ
$$ \varphi(z) = \varphi_\delta \: \exp \left( - z/\lambda \right), $$ где $\lambda = \sqrt{\tfrac{\varepsilon \varepsilon_0 kT}{2e^2 n_0}}$. |
0.30 |
|
B5. 1
$$
\lambda = \sqrt{\frac{\varepsilon \varepsilon_0 kT}{2e^2 n_0}} $$ |
0.20 |
|
B5. 2
Численное значение
$$ \lambda = 2.55 \: нм $$ |
0.30 |
|
C1. 1
$$
\eta \frac{d^2 v}{dz^2} + \rho E = 0 $$ |
0.50 |
|
C1. 2
$$
\eta \frac{d^2 v}{dz^2} - \frac{\varepsilon \varepsilon_0 E}{\lambda^2} \varphi_\delta \exp \left( - z/\lambda \right)= 0 $$ Балл можно получить при ошибке в знаке, наследуемой из пункта C1.1 |
0.30 |
|
C2. 1
Найдена зависимость $v(\varphi)$ в общем виде
$$ v = C_1 + C_2 z + \frac{\varepsilon \varepsilon_0 E}{\eta} \varphi_\delta \: e^{- z/\lambda} $$ Балл можно получить при ошибке в знаке, наследуемой из пункта C1.1 |
0.30 |
|
C2. 2 Использовано граничное условия $v(0) = 0$ | 0.15 |
|
C2. 3
Использовано граничное условие $f_{fric} ( +\infty) = 0$ или аналогичное, следующее из физических соображений: "скорость не может возрастать до бесконечности", "в отсутствии поля сила трения на бесконечности отсутствует" и т. д.
Не ставится при некорректных рассуждениях. |
0.35 |
|
C2. 4
Итоговый ответ
$$ v =-\frac{\varepsilon \varepsilon_0 E}{\eta} \varphi_\delta \left( 1- e^{- z/\lambda} \right) $$ |
0.40 |
|
C3. 1
Нанесена гладкая кривая, соответствующая теоретической зависимости
|
0.80 |
|
C3. 3
Культура построения графика:
— оси подписаны и оцифрованы — выбран масштаб, позволяющий рассмотреть все характерные особенности |
2 × 0.10 |
|
C4. 1 Предложена разумная идея, опирающаяся на часть C | 1.00 |
|