Как показано на рисунке, маятник массой $m$ и длиной $l_0$ может колебаться в вертикальной плоскости. Угол, который он образует с вертикалью, равен $\theta$, а смещение груза по окружности равно $x$ (оба числа положительны при отклонении груза вправо). При $|\theta|\ll1$ можно воспользоваться приближениями $\sin\theta\approx\theta$ и $\cos\theta\approx1-\frac{\theta^2}2$. Нить считайте невесомой и нерастяжимой. Ускорение свободного падения равно $g$.
Предположим теперь, что нить в точке подвеса маятника из части $\bf A$ продета через небольшое отверстие, поэтому её длину можно менять. Рассмотрим, как будет меняться амплитуда колебаний при изменении длины маятника.
В общем случае при изменении длины нити сила натяжения $S(t)$ отличается от полученной в $\bf A6$. Однако, поскольку в дальнейшем мы будем считать, что $l$ меняется со временем медленно, уравнение из $\bf A6$ можно считать справедливым. Рассмотрим сначала случай, когда скорость относительного изменения $l$ со временем много меньше $\omega$. Для нахождения работы в этом случае можно пренебречь быстро меняющимся членом в уравнении из $\bf A6$.
При изменении длины нити на $\Delta l$ точка отсчёта потенциальной энергии также смещается вниз на $\Delta l$. Таким образом, определённая в $\bf A5$ энергия маятника должна измениться на $\Delta E$, определённое с учётом изменения нулевого уровня энергии как:\[\Delta E=\Delta W-(-mg\Delta l)=\Delta W+mg\Delta l.\]
Поскольку в первом приближении изменение произведения энергии маятника на период $(E+\Delta E)(T+\Delta T)-ET$ равно\[ET\left(\frac{\Delta E}E+\frac{\Delta T}T\right)-ET=ET\left(\frac{\Delta E}E+\frac{\Delta T}T\right),\]произведение $ET$ остаётся постоянным.
Теперь будем считать, что длина нити меняется по следующему закону:\[l(t)=l_0-a\sin(\Omega t).\]Предполагается, что $0 < a\ll l_0$, а $\Omega$ — величина одного порядка с $\omega$.