| 1 Определено положение равновесия без учёта силы трения. | 1.00 |
|
| 2 Показано, что результирующая сила упругости всегда направлена к положению равновесия. | 2.00 |
|
| 3 Найден эффективный коэффициент жёсткости $k_{\text{эфф}}=4k$. | 1.00 |
|
| 4 Получены условия, при которых шайба не начнёт движение. $\mu mg\geqslant 2\sqrt{5}kL$. | 0.50 |
|
|
5
Утверждение о прямолинейности движения (есть утверждения о начальной
нулевой скорости и постоянстве направления вектора результирующей силы). |
1.00 |
|
| 6 Утверждение о прямолинейности движения (без утверждения о нулевой начальной скорости) | 0.50 |
|
| 7 Максимум скорости достигается при нулевом ускорении (или аналогичное утверждение) | 0.50 |
|
| 8 Определено положение тела в момент достижения максимальной скорости. $x_0=\dfrac{\mu mg}{4k}$. | 1.00 |
|
| 9 Закон изменения энергии для нахождения максимальной скорости. | 1.00 |
|
| 10 Определена максимальная скорость. ${v_{\max}=\sqrt{\dfrac{5k}{m}}L-\dfrac{\mu g}{2}\sqrt{\dfrac{m}{k}}}$. | 1.00 |
|
| 1 Показано, что движение до смещённого положения равновесия описывается законом гармонического колебания. | 0.50 |
|
| 2 Определёна циклическая частота таких колебаний (или соответствующий ей период). $\omega=2\sqrt{\dfrac{k}{m}}$ или $T=\pi\sqrt{\dfrac{m}{k}}$. | 1.00 |
|
| 3 Утверждение о том, что время достижения максимальной скорости равно четверти периода таких колебаний. | 0.50 |
|
| 4 $\tau=\dfrac{\pi}{4}\sqrt{\dfrac{m}{k}}.$ | 1.00 |
|