1. 1 Записано равенство проекций сил: $(\sigma_2-\sigma_1)\Delta l=\sigma_0\Delta l\cos\theta$ | 0.50 |
|
1. 2 Корректное доказательство | 0.50 |
|
2.1. 1 $\Delta U_S = -\sigma_0\cos\theta\cdot 2\pi R\Delta h$ | 0.50 |
|
2.2. 1 $\Delta U_G=\pi R^2 \Delta h \rho gh$ | 0.50 |
|
2.3. 1 $h_0=\cfrac{2\sigma_0\cos\theta}{\rho gR}$ | 0.70 |
|
2.3. 2 $h_0 = 14~\text{мм}$ | 0.30 |
|
3.1. 1
Ответ в любом виде: $\Delta U_S=-\sigma_0\cos\theta\cdot 2\pi r \cdot \cfrac{\Delta h}{\cos\alpha}$, $\Delta U_S = -\sigma_0\cos\theta\cdot 2\pi (R-h\operatorname{tg}\alpha) \cdot \cfrac{\Delta h}{\cos\alpha}$, $\Delta U_S \approx -\sigma_0\cos\theta\cdot 2\pi (R-h\alpha) \cdot \Delta h$ |
0.50 |
|
3.2. 1
Ответ в любом виде: $\Delta U_G=\pi r^2 \cdot \Delta h\rho gh$, $\Delta U_G=\pi (R-h\operatorname{tg}\alpha) ^2 \cdot \Delta h\rho gh$, $\Delta U_G=\pi (R-h\alpha) ^2 \cdot \Delta h\rho gh$ |
0.50 |
|
3.3. 1
Получено квадратное уравнение, коэффициенты выражены через $\sigma_0$, $\theta$, $\alpha$, $h_0$. Засчитывается в любой из следующих форм: $-h^2 \cfrac{\sin \alpha}{R} + h \cos \alpha - h_0 = 0$, $-h^2 \cfrac{\alpha}{R} + h - h_0 = 0$ |
1.00 |
|
3.4. 1
Найдены корни квадратного уравнения, анализ устойчивости: \begin{cases} h_1 = 17~\text{мм} - устойчивое\\ h_2 = 74~\text{мм} - неустойчивое \end{cases} |
4 × 0.15 |
|
3.4. 2
При $H < h_2 = 74~\text{мм}$ уровень установится на $h_1 = 17~\text{мм}$, при $H > h_2$ трубка заполнится доверху. |
2 × 0.20 |
|
3.5. 1 Идея: вода заполнит трубку, если $\Delta U / \Delta h$ всюду отрицательное, т.е. когда уравнение на $h$ не имеет корней, т.е. когда его дискриминант $<0$ | 0.40 |
|
3.5. 2
Условие отрицательного дискриминанта сведено к одному из неравенств: $\sin ^2 \alpha + \cfrac{4h_0}{R} \sin \alpha - 1 > 0$ или $\cfrac{4h_0 \alpha}{R} > 1$ |
0.20 |
|
3.5. 3 $\sin\alpha > \cfrac{R}{4h_0}$ | 0.30 |
|
3.5. 4 $\sin\alpha > 0.018$ | 0.10 |
|
4.1. 1 Идея: капля надувается, пока $\Delta U_S+\Delta U_G < 0$ | 1.20 |
|
4.1. 2 $R_{min}=\sqrt{\cfrac{6 \sigma_0}{\rho g}}$ | 1.50 |
|
4.1. 3 $R_{min}=6.6~\text{мм}$ | 0.30 |
|