Обратите внимание, что весы в вертикальном положении могут «залипать» в положении нуля. Следует проводить измерения так, чтобы при определенном угле закручивания проволоки определять изменение показаний весов при оттягивании конца линейки от измерительной платформы весов.
Проведем измерения показаний весов $m^*$ от угла кручения проволоки. Длина проволоки при этом составит:
$\varphi,~{}^\circ$ | $0$ | $30$ | $60$ | $90$ | $120$ | $150$ | $180$ | $210$ | $240$ | $270$ | $300$ |
$m^*,~г$ | $0.00$ | $0.00$ | $0.04$ | $0.13$ | $0.21$ | $0.24$ | $0.31$ | $0.32$ | $0.42$ | $0.44$ | $0.55$ |
$M,~10^{-3}~Н\cdotм$ | $0.00$ | $0.00$ | $0.06$ | $0.20$ | $0.33$ | $0.38$ | $0.49$ | $0.50$ | $0.66$ | $0.69$ | $0.86$ |
$\varphi/l,~{}^\circ/см$ | $0.00$ | $0.86$ | $1.71$ | $2.57$ | $3.43$ | $4.29$ | $5.14$ | $6.00$ | $6.86$ | $7.71$ | $8.57$ |
$\varphi,~{}^\circ$ | $330$ | $360$ | $390$ | $420$ | $450$ | $480$ | $540$ | $600$ | $660$ | $720$ | $660$ |
$m^*,~г$ | $0.55$ | $0.65$ | $0.74$ | $0.74$ | $0.74$ | $0.81$ | $0.81$ | $0.81$ | $0.81$ | $0.81$ | $0.73$ |
$M,~10^{-3}~Н\cdotм$ | $0.86$ | $1.02$ | $1.16$ | $1.16$ | $1.16$ | $1.27$ | $1.27$ | $1.27$ | $1.27$ | $1.27$ | $1.14$ |
$\varphi/l,~{}^\circ/см$ | $9.43$ | $10.29$ | $11.14$ | $12.00$ | $12.86$ | $13.71$ | $15.43$ | $17.14$ | $18.86$ | $20.57$ | $18.86$ |
$\varphi,~{}^\circ$ | $600$ | $570$ | $540$ | $510$ | $480$ | $450$ | $420$ | $390$ | $360$ | $330$ | $300$ |
$m^*,~г$ | $0.58$ | $0.55$ | $0.50$ | $0.38$ | $0.36$ | $0.30$ | $0.24$ | $0.17$ | $0.17$ | $0.07$ | $0.00$ |
$M,~10^{-3}~Н\cdotм$ | $0.91$ | $0.86$ | $0.78$ | $0.60$ | $0.56$ | $0.47$ | $0.38$ | $0.27$ | $0.27$ | $0.11$ | $0.00$ |
$\varphi/l,~{}^\circ/см$ | $17.14$ | $16.29$ | $15.43$ | $14.57$ | $13.71$ | $12.86$ | $12.00$ | $11.14$ | $10.29$ | $9.43$ | $8.57$ |
Момент сил кручения складывается из действия на линейку весов и шприца. Так как шприц и весы располагаются на концах линейки, то силы, которые они оказывают на проволоку равны. Рассчитаем момент сил кручения как: \begin{equation} M=2m^*g\frac{L}{2}=m^*gL, \end{equation}где $L=(16.0\pm0.1)~см$. Погрешность измерения показаний весов оценим как $0.03~г$, погрешность определения угла примем равной $5^\circ$. Погрешность измерения момента силы будем рассчитывать на основе относительной погрешности измерения массы, так как относительная погрешность измерения длины линейки пренебрежимо мала.
Построим график исследованной зависимости.
Видно, что график хорошо описывается линейно функцией вплоть до значений момента закручивающих сил
Начиная приблизительно с этого момента сил проволока деформируется пластически. Линейное приближение, описываемое формулой $(1)$ выполняется в диапазоне ${\varphi}/{l} \in [0;11] ~^\circ/\text{см}$. При величинах моментов сил ниже критического деформации можно считать упругими - график хорошо описывается линейно функцией. Угловой коэффициент линейной части графика равен $\alpha=(1.01\pm 0.05) \cdot10^{-6} ~{\text{H}\cdot\text{м}^2}/{\,^\circ}$.
Рассчитаем на основе величины углового коэффициента графика модуль кручения единицы длин проволоки.
Измерим зависимость периода колебаний линейки от длины подвеса. Измерения длины подвеса всегда будем проводить между фиксированными точками. Для повышения точности следует засекать период не одного, а нескольких колебаний $N$.
$l,~см$ | $t_1,~с$ | $t_2,~с$ | $t_3,~с$ | $N$ | $T,~с$ | $T^2,~с^2$ |
$5.9$ | $11.20$ | $11.54$ | $10.98$ | $10$ | $1.12$ | $1.26$ |
$12.9$ | $14.40$ | $14.66$ | $14.40$ | $10$ | $1.45$ | $2.10$ |
$19.8$ | $17.20$ | $17.20$ | $17.60$ | $10$ | $1.73$ | $3.00$ |
$26.0$ | $19.14$ | $19.26$ | $18.94$ | $10$ | $1.91$ | $3.65$ |
$30.7$ | $20.64$ | $20.62$ | $20.86$ | $10$ | $2.07$ | $4.29$ |
$36.8$ | $22.18$ | $22.04$ | $22.06$ | $10$ | $2.21$ | $4.88$ |
$40.2$ | $23.22$ | $23.06$ | $23.16$ | $10$ | $2.31$ | $5.36$ |
Для получения теоретического выражения для периода колебаний запишем энергию колебательного процесса в некоторый момент времени:
\begin{equation}
W=w_{упр}+T= \frac{\gamma \varphi^2}{2(l+l_0)}+\frac{mL^2}{12}\frac{\dot{\varphi}^2}{2},
\end{equation}где $l_0$ — некоторая эффективная длина участков проволоки, участвующих в кручении, но не учтенных в измерении $l$. Из вида полученной функции энергии получаем выражение для периода колебаний:
Возведем выражение в квадрат:
\begin{equation}
T^2=\pi^2\frac{mL^2(l+l_0)}{3\gamma}.
\end{equation}
Видно, что в координатах $T^2(l)$ зависимость является линейной функцией. Величина $l_0$ характеризует смещение графика относительно точки с координатами $(0,0)$. Возведем измеренные значения периодов колебаний в квадрат и построим график исследованной зависимости. По оси длины погрешность не превышает $2 ~мм$. Погрешность измерения времени $t$ оценим в $0.3~ с$ (характерное время реакции человека). Тогда погрешность квадрата наибольшего из измеренных периодов составит:
\begin{equation}
\sigma_{T^2}=2T\sigma_T=2\,\frac{t}{N}\frac{\sigma_t}{N}=2\frac{0.3\cdot23.2}{10^2}=0.14 \ \text{c}^2.
\end{equation}Угловой коэффициент графика составляет $\beta=(11.8\pm0.5) ~{\text{c}^2}/{\text{м}}$. С учетом массы линейки $m=(5.23\pm0.03)~ г$ рассчитаем модуль кручения единицы длины проволоки:
Погрешность оценим сложив относительные погрешности массы линейки, ее длины и величины углового коэффициента графика.
Измерения, проведенные статическим способом, не позволяют определить $\gamma$ с хорошей точностью. Одна из причин состоит в том, что в кручении участвует не только проволока подвеса, но и часть проволоки, которой прикреплена линейка. Колебательный метод учитывает $l_0$ — некоторую эффективную длину участков проволоки, участвующих в кручении, но не учтенных в измерении $l$, поэтому модуль кручения единицы длины проволоки, определенный колебательным методом $\gamma_к$ ближе к истинному и для дальнейших расчетов нужно использовать его.
Рассчитаем, чему равняется модуль сдвига меди:
Навьем из проволоки пружинки разных диаметров $D$. Обозначим количество витков в них за $Q$. Для измерения жесткости соберем установку, изображенную на рисунке 1.
Поставим весы под лапку штатива, положим на весы грузик. Запишем показания весов. Прикрепим к ушку грузика один конец пружины, растянем пружину и закрепим второй ее конец на лапке штатива (для этого удобно воспользоваться зажимающим винтом лапки). Измерим показания весов $m^*$ и длину пружины в растянутом положении $h$. Открепим конец пружины от грузика и измерим длину пружины в нерастянутом положении $h_0$ и показания весов в этом случае $m_0^*$. Необходимо при этом следить, чтобы пружина испытывала упругие деформации. Занесем данные в таблицу и рассчитаем жесткости витков пружин по формуле:
\begin{equation}
k=Q\frac{(m^*_0 - m^*)g}{h-h_0}.
\end{equation}Погрешность измерения коэффициентов жесткости рассчитаем через сложение относительных погрешностей изменения показаний весов $\sigma_{m_0^*}=\sigma_{m^*}=0.01\; г$, изменения длины пружины и количества витков в ней:
\begin{equation}
\sigma_k=k\cdot\Big(\dfrac{2\sigma_{m^*}}{m_0^*-m^*}+\frac{2\sigma_h}{h-h_0}+\frac{\sigma_Q}{Q}\Big),
\end{equation}где $\sigma_h = 1~мм$, $\sigma_Q = 0.5$. Погрешность измерения диаметра витков примем равной $\sigma_D=1~мм$.
$D,~мм$ | $Q$ | $h,~см$ | $h_0,~см$ | $m^*,~г$ | $m_0^*,~г$ | $k,~Н/м$ | $\sigma_k,~Н/м$ |
$27$ | $17$ | $35.0$ | $27.0$ | $-0.13$ | $1.08$ | $2.5$ | $0.07$ |
$20$ | $18$ | $31.0$ | $15.7$ | $44.45$ | $49.42$ | $5.7$ | $0.04$ |
$16$ | $10$ | $20.0$ | $5.2$ | $5.29$ | $0.00$ | $10.8$ | $0.10$ |
$13$ | $29$ | $38.0$ | $27.5$ | $39.26$ | $47.01$ | $21.0$ | $0.04$ |
$7$ | $49$ | $30.0$ | $23.3$ | $29.40$ | $45.70$ | $116.8$ | $0.04$ |
Для определения степени $i$ рассчитаем логарифмы диаметров и коэффициентов жесткости пружин. Погрешности логарифмов величин равны относительным погрешностям самих величин.
$\ln(k\cdotм/Н)$ $3.30$ $3.00$ $2.77$ $2.56$ $1.95$ $\ln(D/мм)$ $0.92$ $1.75$ $2.38$ $3.04$ $4.76$ $\sigma_{\ln(k\cdotм/Н)}$ $0.03$ $0.01$ $0.01$ $0.00$ $0.00$ $\sigma_{\ln(D/мм)}$ $0.04$ $0.05$ $0.06$ $0.08$ $0.14$
Построим график зависимости $\ln{k}$ от $\ln{D}$.
Видно, что экспериментальные точки хорошо описываются линейной зависимостью с угловым коэффициентом $(-2.9\pm0.2)$. В данный диапазон попадает лишь одно целое число, значит степень зависимости
Получим теоретическую связь между модулем кручения единицы длины проволоки и жесткостью одного витка пружины из этой проволоки. Пусть на виток действует сила $F$, из-за чего он растянулся на величину $h$. Разобьем один виток проволоки на кусочки длиной $\mathrm dz$. Каждый из кусочков будет поворачиваться на некоторый угол $\mathrm d\varphi$. Этот угол будет связан с вкладом этого кусочка в общую деформацию витка через диаметр витка:
\begin{equation}
\mathrm dh=\mathrm d\varphi \cdot\frac{D}{2}.
\end{equation}С другой стороны на каждый виток действует скручивающий момент силы:
\begin{equation}
M=F\,\frac{D}{2}.
\end{equation}Из закона Гука для кручения кусочка получаем:
\begin{equation}
\varphi=\frac{M~\mathrm dz}{\gamma}=\frac{FD~\mathrm dz}{2\gamma}.
\end{equation}Таким образом вклад малого кусочка в общее удлинение витка связан с длиной кусочка прямо пропорционально:
\begin{equation}
\mathrm dh=F\,\frac{D^2}{4\gamma}~\mathrm dz.
\end{equation}Откуда, с учетом длины витка $z=\pi D$, получаем для полного растяжения витка:
\begin{equation}
h=\pi F\,\frac{D^3}{4\gamma}.
\end{equation}Тогда коэффициент жесткости одного витка можно вычислить как:
\begin{equation}
k=\frac{F}{h}=\frac{4\gamma}{\pi D^3}.
\end{equation}Иным словами:
То есть, теоретическая степень зависимости жесткости одного витка его диаметра совпадает с полученным ранее экспериментальным значением.
Построим график зависимости жесткости одного витка пружины от диаметра витка в линейных координатах.
Пересчитаем данные в таблице и построим по ним требуемый график. Относительную погрешность степенной функции от $k$ найдем умножив относительную погрешность $k$ на показатель степени. \begin{equation} \sigma_{k^{-1/3}}=\dfrac{1}{3}k^{-1/3}\frac{\sigma_k}{k}. \end{equation}
$D,~мм$ $27.00$ $20.00$ $16.00$ $13.00$ $7.00$ $k^{-1/3},~(мм/Н)^{1/3}$ $0.73$ $0.56$ $0.45$ $0.36$ $0.20$ $\sigma_D,~мм$ $1.00$ $1.00$ $1.00$ $1.00$ $1.00$ $\sigma_{k^{-1/3}},~(мм/Н)^{1/3}$ $0.007$ $0.001$ $0.001$ $0.000$ $0.000$
Угловой коэффициент графика составляет $\kappa=(0.027\pm0.003)~ \left[\dfrac{1}{мм^2 \cdot Н}\right]^{1/3} $.
Вычислим экспериментальное значение константы $A$, используя значение модуля кручения единицы длины проволоки, полученное колебательным способом $\gamma_к$:
Теоретическое значение $A_{теор}=\frac{4}{\pi}=1.27$ совпадает с полученным экспериментально с учетом погрешности.
Для измерения зависимости $F(\Delta x)$ воспользуемся установкой, изображенной на рис. 1. Соберем установку таким образом, чтобы недеформированной пружине соответствовало нулевое показание весов $m^*_0=0 \;г$. Будем монотонно удлинять пружину и следить за показаниями весов. Дойдя до значения $F_{\max_1}$, которое соответствует показанию весов $m^*_{\max_1}=m^*_0-{F_{\max_1}}/{g}= - 5.6 \;г$, начнем монотонно уменьшать длину пружины, вплоть до нулевого значения силы. Повторим измерения, монотонно дойдя до силы $F_{\max_2}$, которое соответствует показанию весов $m^*_{\max_2}=m^*_0-{F_{\max_2}}/{g}= - 7.1\; г$. Измерения занесем в таблицу. По данным таблицы построим график $F(\Delta x)$.
Первый цикл измерений | Второй цикл измерений | |||||||
$h,~см$ | $m^*,~г$ | $\Delta x,~см$ | $F,~мН$ | $h,~см$ | $m^*,~г$ | $\Delta x,~см$ | $F,~мН$ | |
$15.10$ | $0.00$ | $0.00$ | $0.00$ | $26.00$ | $0.00$ | $10.90$ | $0.00$ | |
$17.80$ | $-0.94$ | $2.70$ | $9.21$ | $31.60$ | $-2.21$ | $16.50$ | $21.66$ | |
$20.40$ | $-2.05$ | $5.30$ | $20.09$ | $44.50$ | $-5.50$ | $29.40$ | $53.90$ | |
$23.40$ | $-3.21$ | $8.30$ | $31.46$ | $35.50$ | $-3.73$ | $20.40$ | $36.55$ | |
$26.60$ | $-4.13$ | $11.50$ | $40.47$ | $47.00$ | $-6.56$ | $31.90$ | $64.29$ | |
$28.50$ | $-4.68$ | $13.40$ | $45.86$ | $48.50$ | $-6.87$ | $33.40$ | $67.33$ | |
$30.10$ | $-4.98$ | $15.00$ | $48.80$ | $49.90$ | $-4.75$ | $34.80$ | $46.55$ | |
$33.60$ | $-5.50$ | $18.50$ | $53.90$ | $52.50$ | $-6.00$ | $37.40$ | $58.80$ | |
$38.30$ | $-6.20$ | $23.20$ | $60.76$ | $51.50$ | $-7.17$ | $36.40$ | $70.27$ | |
$40.70$ | $-6.45$ | $25.60$ | $63.21$ | $55.00$ | $-7.44$ | $39.90$ | $72.91$ | |
$42.00$ | $-6.53$ | $26.90$ | $63.99$ | $47.00$ | $-3.33$ | $31.90$ | $32.63$ | |
$39.10$ | $-4.85$ | $24.00$ | $47.53$ | $42.50$ | $-1.52$ | $27.40$ | $14.90$ | |
$35.50$ | $-3.31$ | $20.40$ | $32.44$ | $37.50$ | $-0.09$ | $22.40$ | $0.88$ | |
$30.60$ | $-1.41$ | $15.50$ | $13.82$ | |||||
$26.50$ | $-0.13$ | $11.40$ | $1.27$ | |||||
$26.00$ | $0.00$ | $10.90$ | $0.00$ |
При наблюдении пластических деформаций проволоки в пункте A1, силовая характеристика (крутящий момент) оставался постоянным при увеличении деформации в области пластичности. Наблюдение пластической деформации в пружине показывает, что силовая характеристика (сила упругости) растет с увеличением деформации как в области упругости, так и в области пластических деформаций пружины.