A1. 1 \[ C_1 = 0 \] | 0.15 |
|
A1. 2 \[ C_2 = 0 \] | 0.15 |
|
A2. 1
Получено уравнение: \[ \frac{\partial^2 A}{\partial x^2} + (\omega^2\varepsilon/c^2 - \beta^2)=0 \] |
0.30 |
|
A2. 2 \[ k_{in} = \sqrt{\frac{\omega^2 \varepsilon(\omega)}{c^2} - \beta^2} \] | 0.10 |
|
A2. 3 \[ k_{out} = \sqrt{\beta^2 - \frac{\omega^2}{c^2}} \] | 0.10 |
|
A3. 1 Доказано с использованием закона индукции Фарадея | 0.30 |
|
A4. 1 \[B = \exp(k_{out}a/2) \cos (k_{in} a/2)\] | 0.30 |
|
A5. 1 Доказано с использование теоремы о циркуляции для $\vec{H}$ | 0.30 |
|
A6. 1 \[ \frac{\partial H_z}{\partial t} = i\omega H_z \] | 0.10 |
|
A6. 2 Из закона электромагнитной индукции Фарадея получено: \[ -\mu_0 \frac{\partial H_z}{\partial t} = \frac{\partial E_y}{\partial x} \] | 0.20 |
|
A7. 1 \[ \frac{\partial A}{\partial x} = - k_{in} \sin (k_{in}x), |x| < a/2 \] | 0.10 |
|
A7. 2 \[ \frac{\partial A}{\partial x} = - k_{out} \exp(k_{out}(-a/2 + x)) \cos (k_{in} a/2), x > a/2 \] или \[ \frac{\partial A}{\partial x} = - k_{out} B \exp(-k_{out}x), x > a/2 \] | 0.10 |
|
A7. 3 \[ \tan (k_{in}a/2) = \frac{k_{out}}{k_{in}} \] | 0.10 |
|
A8. 1 \[ \tan \Bigg( \frac{a}{2} \sqrt{\frac{\omega^2\varepsilon(\omega)}{c^2} - \beta^2} \Bigg) = \sqrt{\frac{\beta^2 c^2 - \omega^2}{\omega^2\varepsilon(\omega) - \beta^2c^2}} \] | 0.20 |
|
B1. 1 \[ r_s^2 + t_s^2 = 1 \] | 0.20 |
|
B2. 1 \[ B_{in} (t) = \kappa B_{out}(t-\tau(\omega)) \] | 0.30 |
|
B3. 2 \[ B_{in}(t) = \kappa e^{-i \omega t} B_{out}(t)\] | 0.30 |
|
B4. 1 \[ B_{in}(t) = \kappa e^{-i \omega \tau} (it_s A_{in}(t) - r_s B_{in}(t))\] | 0.20 |
|
B4. 2
\[ B_{in}(t) = \frac{it_s \kappa e^{-i \omega \tau} A_0 e^{i \omega t}}{1 + r_s \kappa e^{-i \omega \tau}} \] или \[ B_{in}(t) = \frac{it_s \kappa e^{-i \omega \tau} A_{in}(t)}{1 + r_s \kappa e^{-i \omega \tau}} \] |
0.30 |
|
B5. 1 \[ A_{out}(t) = -r_s A_{in}(t) + it_s B_{in}(t) \] | 0.10 |
|
B5. 2 \[ A_{out}(t) = -A_{in}(t) \Bigg(r_s + \frac{t_s^2 \kappa e^{-i \omega \tau}}{1 + r_s\kappa e^{-i \omega \tau}} \Bigg) \] | 0.20 |
|
B5. 3 \[ \eta = \frac{N_2}{N_1} = \frac{\kappa^2 \sin^2 (\omega \tau) + (r_s+\kappa \cos (\omega \tau))^2}{\kappa^2r_s^2\sin^2 (\omega \tau)+(1+r_s \kappa \cos (\omega \tau))^2} \] | 0.20 |
|
При каких значениях $\omega \tau$ отношение $N_2/N_1$ минимально?
B6. 1 Узкие пики поглощения (глубина произвольная), а для остальных $\omega \tau$: $\eta \approx 1$ | 0.20 |
|
B6. 2 Расстояние между пиками поглощения $2\pi$ | 0.20 |
|
B6. 3 \[ \omega_{res}\tau = \pi(1+2n) \] | 0.20 |
|
Примечание: Резкость — это отношение частоты пика к ширине области частот, для которых провал пропускания не меньше половины от максимального провала конкретного пика.
B7. 1 Глубина пика $\Delta \eta_{max} \approx 1$ | 0.10 |
|
B7. 3 Численное значение ширины пика поглощения на графике: $2\delta = 0.02$ | 0.30 |
|
B7. 4 $Q \in [3; 3.5] \cdot 10^4$ | 0.20 |
|
C1. 1 Нарисована синусоида от интерферометра | 0.20 |
|
C1. 2 Указано, что период синусоиды равен $2\pi\omega_{MZI}/\alpha$ | 0.10 |
|
C1. 3 Нарисован хотя бы один пик поглощения | 0.20 |
|
C2. 1
Амплитуда поля на выходе из ЭОМ равна: \[ E_{EOM} = f(t)cos(\omega (t) t) \] |
0.10 |
|
C2. 2 Показано, что спектр поля на выходе из ЭОМ содержит частоты $\omega - \Omega, \omega, \omega + \Omega$ | 0.40 |
|
C2. 3 Нарисована синусоида и указано, что ее период равен $2\pi \omega_{MZI}/\alpha$ | 0.10 |
|
C2. 4 Нарисован хотя бы один основной пик поглощения | 0.10 |
|
C2. 5 Около каждого основного пика поглощения есть два боковых пика одинаковой глубины на одинаковом расстоянии от него | 0.20 |
|
C2. 6 Подписано расстояние между основным и боковым пиками поглощения: $\Omega/\alpha$ | 0.10 |
|
C3. 1 Абсолютная погрешность равна $\omega_0 / Q = 25 MHz$ (либо число, либо формула) | 0.20 |
|
C3. 2 Относительная погрешность равна $\omega_0/ (Q \Omega_{max})$ (ставится автоматически, если есть численное значение) | 0.20 |
|
C3. 3 Численное значение относительной погрешности: 2% | 0.10 |
|
D1. 1 \[v_g = 1/\beta_1 \] | 0.10 |
|
D2. 1 \[ F_0^2 = - \frac{\beta_2 \theta^2}{\gamma \beta_1^2} \] | 0.30 |
|
D2. 2 \[ \sigma = - \frac{\beta_2 \theta^2}{2 \beta_1^2} \] | 0.30 |
|
Подсказка: критерий собственной частоты ВР: $B_{in}(t)$ и $ B_{in}(t-\tau(\omega_\mu))$ имеют одну фазу.
D3. 1 \[ \beta L = 2\pi \mu + const. \] | 0.10 |
|
D3. 2 \[ D_1 = \frac{2\pi}{\beta_1 L} \] | 0.20 |
|
D3. 3 \[ D_2 = - \frac{\beta_2 D_1^2}{\beta_1} \] | 0.10 |
|
D3. 4 \[ D_2 = - \frac{4\pi^2 \beta_2}{\beta_1^3 L^2} \] | 0.10 |
|
D4. 1 Обосновано, что $D_2 > 0$ | 0.30 |
|
D5. 1
В спектре присутствуют только узкие полосы, соответствующие собственным частотам резонатора
|
0.40 |
|
D5. 2 Огибающая симметрична относительно $\omega_0$ | 0.10 |
|
D5. 3 Огибающая монотонно убывает при удалении от $\omega_0$ | 0.10 |
|
D6. 1 $\Delta \omega = C D_1$ , где $C \in [0.5; 2]$ | 0.20 |
|
D7. 1 \[ \tau_s = \frac{2\pi}{D_1}\] | 0.20 |
|