Измерим диаметр струны с помощью микрометра $d=0.24\pm0.01 \ мм$.
Соберем установку, изображенную на рисунке 2. Для этого положим на край стола три линейки. Сверху положим струну. Прижмем струну к линейкам и столу струбцинами, предварительно немного натянув ее. Среднюю линейку установим точно посередине. Измерим расстояние крайними линейками $l=74.4~см$. Закрепим среднюю линейку на столе скотчем. Привяжем к середине струны нить. Другой конец нити прикрепим к крючку динамометра. Будем прикладывать силу к середине струны в перпендикулярном ее начальному положению направлению с помощью динамометра. Измерим зависимость смещения середины нити $x$ от величины приложенной силы $F$.
$F,~Н$ $x, \ см$ $T,~Н$ $\varepsilon\cdot10^3$ $\sigma~МПа$ 0.2 0.3 10.8 0.0 239.6 0.4 0.6 10.8 0.1 239.6 0.7 0.9 12.6 0.2 279.5 1.2 1.3 14.4 0.5 317.9 1.7 1.6 17.3 0.8 381.9 2.5 2.0 20.3 1.2 449.2 3.3 2.2 24.4 1.5 539.1 3.5 2.3 24.7 1.6 546.9 3.9 2.4 26.4 1.8 584.0 4.3 2.5 27.6 1.9 611.0 4.6 2.6 28.8 2.1 635.8 5.0 2.7 30.1 2.2 665.5
Для места соединения нити и середины струны можно записать условие равновесия: $$F=2T_x=2T\frac{2x}{l}.\tag{3}$$ Отсюда сила натяжения струны: $$T=\frac{Fl}{4x}.\tag{4}$$ Длина половины струны после растяжения может быть рассчитана как: $$\frac{l'}{2}=\sqrt{\left(\frac{l}{2}\right)^2+x^2}=\frac{l}{2}\sqrt{1+\left(\frac{2x}{l}\right)^2}\approx\frac{l}{2}\left(1+\frac{1}{2}\left(\frac{2x}{l}\right)^2\right).\tag{5}$$ Тогда относительное удлинение струны составит: $$\dfrac{\Delta l}{l} \approx \frac{2x^2}{l^2}.\tag{6}$$
Построим график зависимости силы натяжения струны от ее относительного удлинения.
Видно, что экспериментальные точки могут быть описаны линейной функцией с угловым коэффициентом $k= 200~ГПа= E$.
Смещение графика обусловлено наличием начального натяжения струны или ее начального относительного растяжения $\varepsilon_0$.
Измеренная зависимость может быть описана законом Гука в следующем виде:
$$\sigma = E\left(\frac{\Delta l}{l}+\varepsilon_0\right).\tag{7}$$
Отсоединим динамометр и вновь растянем струну описанным ранее способом. В этот раз прижмем середину струны к центральной линейке. Дернем за струну и услышим звук. Измерим зависимость частоты этого звука от смещения середины струны.
| $x, \ см$ | $f, \ Гц$ | $x^2, \ см^2$ | $f^2, \ кГц^2$ |
| 1.0 | 255.0 | 1.0 | 0.065 |
| 1.2 | 272.0 | 1.4 | 0.074 |
| 1.4 | 287.0 | 2.0 | 0.082 |
| 1.6 | 310.0 | 2.6 | 0.096 |
| 1.8 | 331.0 | 3.2 | 0.110 |
| 2.0 | 343.0 | 4.0 | 0.118 |
| 2.2 | 363.0 | 4.8 | 0.132 |
| 2.4 | 387.0 | 5.8 | 0.150 |
Запишем выражение для скорости распространение поперечных волн в струне: $$c=\sqrt{\frac{T}{\rho_l}}=\sqrt{\frac{E(\varepsilon+\varepsilon_0)\frac{\pi d^2}{4}}{\rho\frac{\pi d^2}{4}}}=\sqrt{\frac{E(\varepsilon+\varepsilon_0)}{\rho}}.\tag{8}$$ Тогда связь частоты колебаний и относительного удлинения может быть записана как: $$\frac{l}{2}=\frac{c}{2f}=\sqrt{\frac{E(\varepsilon+\varepsilon_0)}{4f^2\rho}}.\tag{9}$$ Преобразуем уравнение к виду: $$f^2=\frac{E(\varepsilon+\varepsilon_0)}{\rho l^2}=\frac{E\varepsilon_0}{\rho l^2}+\frac{2Ex^2}{\rho l^4}.\tag{10}$$ После преобразований несложно заметить, что измеренная зависимость описывается линейной функцией в координатах $f^2$ от $x^2$ c угловым коэффициентом: $$k'=\frac{2E}{\rho l^4}.\tag{11}$$ Построим график в соответствующих координатах. Он может быть описан линейной функцией с угловым коэффициентом $k'= 1.74 \cdot 10^8 \ Гц^2/м^2$.
Тогда значение плотности материала, из которого изготовлена струна составляет:
$$\rho=\frac{2E}{k'l^4}=7.6 \ г/см^3.\tag{12}$$